Фотон 1093 отзывы: Отзывы владельцев о грузовиках Foton Auman BJ10xx на Авто.ру

>

Отзывы владельцев о грузовиках Foton

Общая оценка

10 моделей, 32 отзыва

Непонятный автомобиль

Foton

Работал в фирме (продажа и развоз пивных кег) в 2011 году . На фирме 4 фотона (Ollin 1041 perkins). Покупали у транстехмаш. 2 новых, 1-му 2 года и ещё 1-му 3 года. У меня был новьём, когда на него се

О моём Фотоне — китайском ведре с болтами

Foton Auman BJ10xx

Такую, с позволения сказать, машину порекомендовать купить можно только злейшему врагу и то надо чтобы этот враг был очень наивный и доверчивый, а тут хороший знакомый посоветовал, смехота. В общем ку

Очень сожалею что купил китайца

Foton Aumark BJ10xx/11xx

Фотон BJ1061 был куплен мною в 2012 году для работы на грузоперевозках, продавцы уверяли в том, что китайцы научились делать машины. С первым косяком столкнулся когда уже произвёл оплату за это корыто

Фотон это большое разочарование.

Foton Auman BJ10xx

Почитал отзывы и комментарии по китайским грузовикам и увидел практически один трёп продавцов и дилеров, которые ездят по ушам в надежде найти доверчивых чайников.

И поэтому решил написать свой отзыв

FOTON BJ1163VKPGG-2 впечатления от владения ТС

Foton Auman BJ11xx

Отличный, надёжный, неприхотливый рабочий конь. За 1,5 года владения на собственном примере убедился в том, что и китайский автором вполне оправдывает надежды потенциальных покупателей. Хорошая динами

Не стоит покупать

Foton

Отзыв уже второй, за время эксплуатации.Мучаемся с ним на протяжении 5 лет.Ремонты были такие. На 150000 стуканул двигатель.купили битую машину переставили. пробег 350000.вновь стуканул двигатель.в эт

Полное Г……

Foton

Приобрел его год назад мод 1069 пробег 200000 км фургон производство транстехмаш. варили кузов раз 5 течет. краска с крыши сошла вместе со снегом. красили, латали, течи так и не устранены. фургоны это

Фотоны классная гуманитарная помощ

Foton

Не покупайте вы их, рассыпаются эти машинки как хрен знает что. Это даже сложно вообще назвать автомобилем. Болезни: Foton 1. 5 т 1039 ,летит в первую очередь турбина. Foton 3,0 т 1049 Исузу,л

Выбор частного перевозчика

Foton

Автомобиль Фотон 1049А был куплен мною в мае 2011 года с пробегом в 110т.км, купил его у родственника, тот уверял что авто в отличном техническом состоянии, впоследствии убедился в том, что в основном

Фотон 1061 — пробег 100 тысяч не предел.

Foton Aumark BJ10xx/11xx

Все началось 1999 году по окончании учебы в техническом колледже уход в армию сделал свое дело мне пришлось столкнуться со всеми видами грузовой рашен техники и их поломками.Уже тогда зародилось мнен

Грузовик Foton Auman BJ1093VEPED-S — полная характеристика автомобиля. Технические параметры, Габаритные размеры. Отзывы владельцев

Тип авто

 Среднетоннажный автомобиль
Колесная формула		 4х2
Полная масса авто, кг 8695
Полная масса автопоезда, кг нет данных
Допустимая нагрузка на переднюю ось , кг нет данных
Допустимая нагрузка на заднюю ось , кг нет данных
Грузоподъемность, кг 4300

Площадь платформы, м2

 5400х2130х550 мм

Объем платформы, м3

 нет данных
Масса снаряженного авто, кг 4200
Максимальная скорсть (км/ч) 95 км/ч
Двигатель Phaser 135Ti-30
Мощность двигателя (л. с.) 101
Коробка передач		 JS6-600D
Число передач нет данных
Передаточное число ведущих мостов нет данных
Подвеска нет данных
Размер шин 8.25R16
Топливный бак 120 л
Кабина
Екологический тип		 Euro 2

★ Отзывы о фотон 1093 | Информация

Пользователи также искали:

аумарк, 1129, foton aumark, 1049, foton auman, или газон, foton 1138, ауман цена, фотон аумарк, фотон 1129 отзывы, фотон 1049 отзывы, фотон или газон, foton 1138 отзывы, фотон ауман цена, обзор, фотон, foton, foton 1093, фотон 1093, отзывы, отзывы о foton, отзыв, foton отзывы, фотон 1093 отзывы, отзывы фотон, 1093 отзывы, фотон отзывы, фотона 1093, фотоны, фотона,

Грузовик Фотон: модификации, тоннаж, характеристики и отзывы

Я всегда любил грузовики. Однажды я даже дернул какой-то рычаг с красным набалдашником, а потом четыре часа мы загружали щебень обратно в кузов. А потом я сел на ЗиЛ но забыл убрать стояночный тормоз. Сколько стоили колодки я так и не узнал. Машина была государственная и это был первый и единственный раз, когда я влез в карман государства.

На китайских грузовиках никогда не ездил. Ни у кого из знакомых нет китайцев или они зная мои заслуги прячут их от меня. Но сегодня меня подпустили к среднетоннажнику Foton Aumark, который замахнулся на святое – на ГАЗон наш, не побоюсь этого слова на NEXT. А говорили, что русский и китаец братья навек.

В Китае Foton занимает устойчивые позиции на рынке комтранса, начиная грузовиками и заканчивая городскими автобусами. В России сильна наука в головах людей и Фотон пока воспринимается как частица света, но летает их уже довольно много. Я про Фотоны конечно, а не про элементарные частицы.

Синоптики не могут угадать погоду на завтра, но они точно знают, что скоро наступит либо глобальное потепление, либо ледниковый период. Поэтому наличие кондиционера у Фотона спасет во время мирового гриля, а возможность с завода поставить предпусковой подогреватель на ГАЗон поможет во время всемирного морозильника.

Я не силен в технической мысли, но с первого взгляда невзлюбил висящий на раме радиатор кондиционера Фотона. Почему-то кажется, что в России он не доживет до смены президента, не говоря уже о временах, когда мы почувствуем себя сосисками в духовке.

В «левом углу ринга» Фотон укомплектован турбодизелем Cummins 3.8 литра, мощностью 154 лошади и крутящим моментом 500Нм. Под капотом «православного» ярославский медведь ЯМЗ объемом 4,4 литра, мощностью 149 лошадей и крутящим 490Нм. Сравнивать можно как равных, а вот какой лучше и надежнее лучше расскажет какой-нибудь школьник, который тусит на форумах дальнобоев и знает все движки как рисунки на своей парте.

Обычно я не говорю про цены, но раз мы о коммерческом транспорте, то цены почему-то становятся ценной информацией. Простите за каламбур и тавтологию. В общем, голое шасси из Поднебесной обойдется в 2 с копейками, а бортовой ГАЗон готовый к эксплуатации в 1,6 миллиона валюты проллетариата.

В математике, кстати, я тоже не силен, но цифры люблю, когда это СМС с суммами поступлений на карту и не люблю, когда это наоборот. Наоборот случается чаще. Несправедливая какая-то жизнь. Но я не об этом, а о попытке подсчитать грузоподъемность обоих грузовиков.

Фотон может тащить на себе 4900 кг против 4500-4700 грузоподъемности ГАЗона. Полная масса Фотона 7990 против 8700 ГАЗона. Если я правильно понимаю, то из грузоподъемности китайца надо вычесть вес кузова, который уже учтен у ГАЗона. Тогда получится нормально, а то вес меньше, а тащит больше. Хотя, кто его знает. Китайцы тоже маленькие, а уже весь мир почти захватили.

На ГАЗоне я ездил несколько раз, но никогда не ездил за рулем. Говорят, что это почти как на ГАЗели, только кузов побольше и капот побольше. Соответственно, как тормозит тоже не знаю, но у ГАЗона тормоза дисковые и спереди, и сзади. Это правда? Читаю специфицацию и волосы дыбом встают, у меня на Соболе и то сзади барабаны стоят. А тут…

Китаец оказался ретроградом – все тормоза барабанные, зато какой тормоз вспомогательный, ууух… Теперь я знаю, что такое «моторный тормоз». Точнее я догадывался, что там какая-то заслонка мешает выхлопу, но думал, что это на стоянке. Оказывается эта система фактически более эффективно тормозит двигателем. Спасибо читателям. Поправляют )))

Еще мы нашли у Фотона КОМ. Через коробку отбора мощности можно подключить механическую лебедку, например. Нормальные люди конечно разные гидронасосы подключают, но мы же ненормальные, нам бы все лебедки.

В общем, зря меня в кабину китайца пустили. Я нажимал педали до тех пор, пока где-то сзади перестало пшикать. Когда закончился воздух я начал оценивать пластик. Узнаваемого китайского запаха он не издавал и по качеству вполне напоминал что-то коммерческое из Японии или других стран. Подтянулись в Китае и это отрицать уже нельзя.

В одном китайцы остались верны себе – в понимании размеров. Когда-то в Китае я хотел купить себе шелковый костюм, но даже XXXXXXXXXXL мне оказался адово мал и не подошел. В кабине Фотона мне тоже оказалось тесно. Точнее в кабине не тесно, а вот за рулем тесно. Руль прямо над ногами в максимально поднятом состоянии.

Однако, я не обижаюсь. Когда-то я учился управлять танком Т-80Б и тоже не поместился на месте механика-водителя. Ничего, поехал. Голову люком придавил, смотрю только в передний триплекс и нормально, еду. Зачем на танке по сторонам смотреть? Это пусть те кто сбоку смотрят…

В общем, красивый грузовик у китайцев. Он мне даже нравится, но против ГАЗона у него нет шансов. Или мне кажется?

1110817300002 Кулиса переключения передач (Механизм переключения) Фотон 1093, 1099

грузовые машины

Спецтехника

Топливные системы

масла и смазки

допоборудование аксесуары

аккумуляторы

Инструмент

Кулиса коробки передач — это тяга привода управления (переключения скоростей). Она соединяет шарнир ручки переключения передач со штоком механизма выбора передач в самой коробке.

Отзывы о товаре 1110817300002 Кулиса переключения передач (Механизм переключения) Фотон 1093, 1099

Пока никто не оставил отзыв о товаре.
Вы можете быть первым!

Написать отзыв о товаре

Текст отзыва :

Для того, чтобы заказать запчасть «1110817300002 Кулиса переключения передач (Механизм переключения) Фотон 1093, 1099» позвоните нам по телефонам
Москва и Московская область:
+ 7 (495) 640 — 2416, + 7 (495) 640 — 9388 и + 8 (800) 333 — 0090
Санкт-Петербург и Северо-Запад России:
+7 812 309-09-97 и +7 921 945-0-888 (WhatsApp)

Условия доставки читайте здесь.
Доставка в регионы осуществляется транспортными компаниями со склада в Москве.

личный кабинет

Новости

29. 09.2020

по адресу: 196158 Санкт-Петербург, Московское шоссе дом 13 Д,
звоните +7 812 3-09-09-97 с 9:00 до 21:00 вкл СБ и ВС

04.03.2020

Мы подготовили для вас описание ключевых элементов, влияющих на работу двигателя зимой на примере самого распространенного двигателя SHACMAN WP10 (EURO-III – EURO – V) и его аналога – двигателя D10 от HOWO.
Читать статью «Подготовка к зиме»

04.03.2020

Осенью 2018 года на рынке Северо-Запада России поступили в продажу обновленная модель самосвала HOWO ZZ3327N3847E завода SINOTRUK с кабиной HW76. Самосвалы в новом ярко-желтом цвете (ранее до …

03.09.2019

Летом 2019 года на рынке Северо-Запада России стали поступать в продажу усовершенствованные самосвалы SHACMAN F2000 в обновленной комплектации 2019 года. Обновленная модель F2000 выгодно …

19.02.2019

https://bgzip.ru/catalog/xcmg/zl30g

Статьи

12. 10.2020

Купитьфронтальный погрузчик Всегда в наличие оригинальные запчасти XCMG Вступление Компания XCMG и компания АО «РусТранс», официальный дистрибьютор компании XCMG в …

20.03.2020

Подробная инструкция по эксплуатации, ремонту, настройке самосвальных установок, применяемых в SHAANXI (SHACMAN). Статья от официального дилера SHACMAN ООО «АК БОЛЬШЕГРУЗ». Данная инструкция будет полезна всем, кто планирует подготовку к сезонной эксплуатации своего самосвала Шакман / Фотон . Также полезна для владельцев самосвалов марок Dongfeng и FAW, HOWO, так как самосвальные установки на них почти идентичны, за исключением некоторых элементов управления в кабине и сигнализации о поднятом кузове.

11.03.2020

Всегда в наличие оригинальные запчасти Weichai ВНИМАНИЕ Перед эксплуатацией двигателя необходимо внимательно прочитать данное руководство по эксплуатации и обслуживанию дизелей и . ..

03.03.2020

Подробная инструкция по снятию, установке, ремонту, регулировке передних мостов марки MAN, применяемых на самосвалах, тягачах марки SHAANXI (SHACMAN). Данная инструкция будет полезна всем, кто планирует подготовку к сезонной эксплуатации своего Шакмана / Фотона. Статья от официального дилера SHACMAN ООО «АК БОЛЬШЕГРУЗ».

03.03.2020

Чтобы помочь механикам и водителям, самостоятельно ремонтирующим свои «большегрузы», компания «АК БОЛЬШЕГРУЗ» подготовила инструкцию по ремонту и обслуживанию передних (рулевых) мостов и балок марки Steyr и MAN для самосвалов и тягачей SHACMCN (Шакман) и балок и мостов для самосвалов и тягачей HOWO (Хово), как самых распространенных на рынке и пользующихся наибольшим спросом.

Пневмоподвеска на грузовик Foton

Установка полной пневмоподвески на среднетоннажный грузовик Foton Auman 1093

Автомобиль был оборудован увесистой термобудкой, что явилось следствием значительного сокращения грузовых характеристик рессорных пакетов. При загрузке 4,5 тонн оси уже лежали на отбойниках. Дальние поездки с условиями разбитых дорог становились невыносимыми для водителя. Было принято решение усилить подвеску вспомогательной пневматикой. Из-за изрядного нагромождения всевозможных магистралей на заднем мосту установить пневматические подушки было не просто. Однако с задачей изобретения технологичных кронштейнов крепления подушек специалисты справились. 

С передней осью было проще. Важно грамотно распределить нагрузки и разместить пневмоэлемент таким образом чтобы ничто не мешало его работе. Питание передней пневмоподвески, так же, как и задней осуществляется от штатной пневмосистемы автомобиля. Органы управления размещены на центральной консоли, рядом с рычагом стояночного тормоза. Подобная инсталляция обеспечивает минимальную разборку салона. В распоряжении у водителя до 8 кг/см2 давления воздуха. Эквивалент компенсации грузовых характеристик только на заднюю ось равен почти 2м тоннам. Возможно и больше, но потенциал пространства для размещения пневмоэлемента с большими грузоподьемными характеристиками весьма ограничен. Поперечное усиление не требуется.

Осевые комплекты после периода испытаний и проработки кронштейнов были запущены в производство. 

Управление пневматической подвеской в данном проекте обеспечено системами арт№ 201002 на переднюю ось и арт№ 202001 на задней оси.

Время затраченное на проект — 2,5 рабочих дня. Ориентировочное время монтажа готовых изделий — не более 7 часов.

Оборудование всегда в наличии на центральном складе производственной компании Эйр-Райд. Получите подробную консультацию по заказу у наших специалистов по бесплатному телефону горячей линии 8-800-333-25-74 (звонок по России бесплатный). Или закажите обратный звонок с сайта. 

✔️ Ремонт и обслуживание грузовиков FOTON (Фотон) в Москве

Компания «Технология Движения» проводит ремонт Фотон 1093, 1049, 1069 и других моделей коммерческих автомобилей популярной китайской марки. Грузовая техника Foton стоит недорого, по сравнению с европейскими и американскими аналогами. При этом она отличается надежностью и неприхотливостью в использовании. Но даже самое надежное транспортное средство периодически выходит из строя. В нашем автоцентре предлагается квалифицированное устранение неполадок в короткие сроки по выгодной цене.

Ремонт Foton 300

Ремонт Foton Amarok

Ремонт Foton Ollin 2

Ремонт Foton Ollin 1

Комплекс работ по восстановлению грузовиков

В нашем автоцентре в Москве проводятся все виды ремонта Фотон, услуги профессиональных механиков быстро вернут машину в строй после поломки любой сложности. Специализированный грузовой автосервис оснащен современным оборудованием, квалифицированные мастера быстро выявят и устранят проблему. Мы работаем в следующих направлениях:

  • Кузовной ремонт грузовых автомобилей после ДТП. Если машина пострадала в аварии, наши сотрудники быстро восстановят геометрию кузова, уберут вмятины царапины, восстановят лакокрасочное покрытие.
  • Устранение неполадок двигателя и коробки передач. На сайте предлагается заказать запчасти для дизельных моторов и коробки передач, необходимые комплектующие есть в наличии на складе компании.
  • Устранение неполадок тормозной системы и ходовой части грузовиков. В российских условиях она изнашивается быстрее, чем это запланировано производителем, поэтому владельцу приходится чаще обращаться в автосервис. Наши сотрудники выявят и устранят неполадки тормозов и подвески, машина вновь будет готова к любым дорогам.
  • Восстановление электрооборудования, ликвидация сбоев. Доверьте эту работу профессионалам, чтобы получить гарантированный результат.

Для точного выявления причины поломки проводится компьютерная диагностика на специальном оборудовании. Эта услуга позволяет распознать проблемы с двигателем и другими узлами автомобиля по кодам выдаваемых ошибок.

Цены на техническое обслуживание Foton

Все виды помощи предлагаются по невысокой стоимости. Ознакомьтесь с прайс-листом и убедитесь, что условия по-настоящему выгодны. Опытный консультант подробно расскажет о цене предлагаемых услуг, поможет в выборе запчастей для устранения поломок. Чтобы оформить заказ на ремонт автомобиля Фотон любой модели, позвоните по нашим номерам!

Обратите внимание! Цены на ремонт могут отличаться от указанных в прайс-листе в зависимости от модели и года выпуска Вашего автомобиля. Точные цены Вы можете уточнить у мастера-приемщика.

Наименование работ Цена (от)
Замена масла в двигателе

1800
Замена масла в КПП

600
Замена фильтрующего элемента сепараторного топливного фильтра

300
Замена масла в редукторе ведущего моста

600
Замена масла в ГУР

1000
Замена охлаждающей жидкости

1000
Смазка автомобиля (включая смазочные материалы)

80 / точка
Прокачка гидравлического привода сцепления 450
Замена топливного фильтра тонкой очистки двигателя 300
Замена фильтрующего элемента сепараторного топливного фильтра 300
Обслуживание сепараторного топливного фильтра 300
Замена воздушного фильтра  300
Вентиляция салона – замена пылеулавливающего фильтра 300

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.

Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:

  • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки своего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
  • Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, используйте кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
  • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
  • Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
  • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.

Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файлах cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

Топологические фазы квантованного света | Национальный научный обзор

Абстрактные

Топологическая фотоника — это развивающаяся область исследований, в которой основное внимание уделяется топологическим состояниям классического света. Здесь мы раскрываем топологические фазы, которые присущи квантовой природе света, то есть связаны исключительно с квантованными состояниями Фока и неоднородной силой связи между ними. Гамильтониан двух полостей, связанных с двухуровневым атомом, является внутренней одномерной моделью фоковских состояний Су-Шрифера-Хигера.За счет добавления еще одной полости решетка фоковского состояния расширяется до двух измерений с помощью сотовой структуры, где деформация из-за неоднородной силы связи оператора аннигиляции вызывает топологический фазовый переход Лифшица между полуметаллом и тремя зонными изоляторами внутри решетки. В полуметаллической фазе деформация эквивалентна псевдомагнитному полю, что приводит к квантованию уровней Ландау и долинному эффекту Холла. Далее мы строим неоднородную модель Холдейна фоковского состояния, в которой топологические фазы могут быть охарактеризованы топологическими маркерами.При d полостях, связанных с атомом, решетка расширяется до размеров d — 1 без верхнего предела. В этом исследовании мы демонстрируем фундаментальное различие между топологическими фазами в квантовой и классической оптике и обеспечиваем новую платформу для изучения топологической физики в измерениях выше трех.

ВВЕДЕНИЕ

Топологические фазы вещества широко исследовались не только для электронов [1–5], но также для нейтральных атомов [6,7], фотонов [8,9] и фононов [10,11].Однако относительно того, являются ли топологические фазы квантовыми или классическими, существует фундаментальное различие между электронами и фотонами (и аналогично фононами). В то время как топологические фазы электронов по своей сути квантовые, т. Е. Основаны на уравнении Шредингера и фермионной статистике электронов, топологические фазы света, возникающие из аналогии между уравнениями Максвелла и Шредингера, могут быть объяснены в рамках классической оптики [8,9 , 12]. Хотя в решетках резонаторов [13] квантованная полевая формулировка света используется для облегчения расчета киральных краевых мод, параллельных модам электронов, топологические фазы не имеют квантовой сигнатуры и могут быть продемонстрированы с помощью классического света.Возникает естественный вопрос, включает ли второе квантование света новые топологические фазы, которые принципиально отличаются от этих классических. Такие топологические фазы квантованного света могут объединить две относительно несвязанные области, квантовую электродинамику и топологическую материю, и предоставить новый взгляд на отношения между различными топологическими фазами в физике конденсированного состояния.

Ранние открытия, требующие квантования поля, включают излучение черного тела, сдвиг Лэмба [14] и эффект Казимира [15]. Излучение черного тела обнаруживает квантованные собственные состояния света, то есть состояния Фока, обозначенные | m 〉, где m — количество фотонов в состояниях. Последние два являются результатом квантовых флуктуаций вакуумного состояния | 0〉. Квантованные фоковские состояния имеют глубокие последствия во взаимодействиях атом-фотон, такие как коллапс и возрождение осцилляций Раби [16–18], когда двухуровневый атом резонансно связан с когерентным полем, т. Е. В теории Джейнса-Каммингса (JC ) модель [19].Это явление связано с квантовой интерференцией между осцилляциями Раби атома, связанными с различными фоковскими состояниями | m 〉, которые имеют дискретные частоты Раби, пропорциональные | $ \ sqrt {m} $ | ⁠. Это напоминает уровни Ландау электронов вблизи конусов Дирака графена в магнитном поле [20,21], которые также следует тому же скейлингу. В этой статье, среди других интересных связей между моделью JC и топологическими фазами в физике конденсированного состояния, мы обнаруживаем удивительную связь между | $ \ sqrt {m} $ | масштабирование частот Раби и уровней Ландау через решетку, состоящую из фоковских состояний, создало решетку фоковских состояний (FSL) [22].

Прежде чем мы набросаем базовую структуру FSL, мы подчеркнем, что квантование светового поля позволяет синтезировать произвольно большие решетки с помощью всего лишь нескольких световых мод. Фоковские состояния d мод фотонов: | n 1 , n 2 ,…, n d 〉, где n j = 0, 1, 2,… — номер фотона в j -й режим. Каждый режим предлагает независимую степень свободы.\ dagger a_j + (\ sigma _z + 1) / 2 $ | ⁠, где σ | $ z $ | = | ↑〉 〈↑ | — | ↓〉 〈↓ | | $ z $ | составляющая матриц Паули атома. У нас есть два способа взглянуть на гамильтониан в уравнении (2). Каждое состояние | ↑, n 1 , n 2 ,…, n d 〉 связано с d соседями | ↓, n 1 , n 2 ,…, n j + 1,…, n d 〉 (где j = 1, 2,…, d ) с силой сцепления, пропорциональной | $ \ sqrt {n_j + 1} $ | ⁠, образующий двудольный (соответствующий двум состояниям атома) ПСС с зависимой от сайта силы связи в синтетических измерениях d — 1 [23] (см. рис.1). С другой стороны, путем объединения мод и для формирования коллективного режима | $ b = \ sum _j a_j / \ sqrt {d} $ | ⁠, гамильтониан становится одномодовой моделью JC, которая поддается аналитическому решению. Комбинация этих двух изображений позволяет нам изучить топологические фазы FSL.

Рис. 1.

Решетки фоковских состояний в размерностях d — 1 гамильтониана в уравнении (2) с полным числом возбуждения N . Квадратами / кружками обозначены состояния | ↑ / ↓, n 1 , n 2 ,…, n d 〉 в подрешетках, характеризуемых | ↑〉 / | ↓〉 атомные состояния.Цифры, обозначающие узлы решетки, представляют собой номера фотонов n 1 n 2 … n d в соответствующих состояниях. Для наглядности мы помечаем только номера фотонов в подрешетке | ↓〉 для d = 3 и скрываем все номера фотонов для d = 4. Ширина линий, соединяющих соседние узлы, пропорциональна величине силы связи. между ними.

Рис. 1.

Решетки фоковских состояний в размерностях d — 1 гамильтониана в уравнении (2) с полным числом возбуждения N .Квадратами / кружками обозначены состояния | ↑ / ↓, n 1 , n 2 ,…, n d 〉 в подрешетках, характеризуемых | ↑〉 / | ↓〉 атомные состояния. Цифры, обозначающие узлы решетки, представляют собой номера фотонов n 1 n 2 … n d в соответствующих состояниях. Для ясности мы только помечаем номера фотонов в подрешетке | ↓〉 для d = 3 и скрываем все номера фотонов для d = 4.Ширина линий, соединяющих соседние участки, пропорциональна величине силы связи между ними.

Перед тем, как изложить детали, мы прежде всего выделим несколько отличительных особенностей FSL. Они представляют собой решетки квантовых состояний вместо мод и имеют естественные края, основанные на том факте, что числа фотонов в фоковских состояниях имеют нижний предел нуля, то есть существование вакуумного состояния. Преимущество FSL заключается в том, что их размеры не имеют верхнего предела, что обеспечивает уникальную платформу для исследования топологических фаз в измерениях выше трех.Однако мы должны уделять особое внимание силам связи, которые локально меняются в зависимости от числа фотонов в фоковских состояниях. Здесь мы показываем, что для одномерного (1D) FSL с d = 2 изменение силы связи приводит к топологическому состоянию с нулевой энергией между двумя различными топологическими фазами Su-Schriefer-Heeger (SSH) модель [24,25]. В двух измерениях с d = 3 изменение силы связи эквивалентно полю деформации в сотовой решетке, которое приводит к топологическому фазовому переходу Лифшица между полуметаллом и трехзонными изоляторами внутри ЛПС [21], поскольку а также индуцированное деформацией псевдомагнитное поле [26,27] в полуметаллической фазе.Псевдомагнитное поле приводит к квантованию уровней Ландау и обеспечивает основу для наблюдения долинного эффекта Холла [28–30] и построения модели Холдейна с фоковскими состояниями [2], где топологические фазы характеризуются топологическими маркерами [31,32]. + (u_1 a_1 + u_2 a_2) + {\ rm H.2 = 1 $ | ⁠. На рис. 2 (a) — (c) мы проиллюстрируем FSL с N = 15 на основе | ↓ / ↑, n 1 , n 2 〉 для различных значений u 1 / u 2 . Связь между этой решеткой и топологической моделью SSH подтверждается изменением силы связи из-за свойства оператора аннигиляции, | $ a | n \ rangle = \ sqrt {n} | n-1 \ rangle $ | ⁠ . При | $ u_1 = u_2 = 1 / \ sqrt {2} $ | ⁠ решетка делится на две части поровну.На левой стороне силы сцепления a 1 больше, чем у a 2 , вопреки их соотношению на правой стороне. Соответственно, эти две части находятся в двух разных топологических фазах модели SSH, что очевидно из топологического состояния с нулевой энергией на границе, как показано на рис. 2 (a) — (c). Мы можем настроить u 1 и u 2 для перемещения состояния с нулевой энергией, которое всегда находится на границе, удовлетворяющей | $ u_1 \ sqrt {n_1} = u_2 \ sqrt {n_2} $ | (см. дополнительные материалы в Интернете).Когда | $ u_1> \ sqrt {N} u_2 $ | (или | $ u_2> \ sqrt {N} u_1 $ | ⁠), есть только одна топологическая фаза и состояние с нулевой энергией находится на одном из концов решетки.

Рис. 2.

Распределение вероятностей топологического состояния с нулевой энергией | ψ s 〉 в одномерной модели SSH с фоковскими состояниями. Решетки построены так же, как на рис. 1 с N = 15. Распределение вероятностей | ψ s 〉 нанесено над соответствующими узлами решетки.Отношение u 1 / u 2 = 1 (а), 2 (б) и 4 (в). Соседние вероятности соединены прямыми линиями в качестве наглядного ориентира. Вертикальные пунктирные линии обозначают границу между двумя топологическими фазами модели SSH.

Рисунок 2.

Распределение вероятностей топологического состояния с нулевой энергией | ψ s 〉 в одномерной модели SSH с фоковскими состояниями. Решетки построены так же, как на рис. 1 с N = 15.Распределение вероятностей | ψ s 〉 нанесено над соответствующими узлами решетки. Отношение u 1 / u 2 = 1 (а), 2 (б) и 4 (в). Соседние вероятности соединены прямыми линиями в качестве наглядного ориентира. Вертикальные пунктирные линии обозначают границу между двумя топологическими фазами модели SSH.

Собственные энергии и собственные состояния уравнения (3) получены аналитически путем рекомбинации a 1 и a 2 для формирования яркой моды b 1 = u 1 a 1 + u 2 a 2 и темный режим b 2 = u 2 a 1 — u 1 a 2 .\ pm \ rangle = (| \! \ downarrow, m, Nm \ rangle _b \, \, \ pm \, | \! \ uparrow, $ || $ m-1, Nm \ rangle _b) / \ sqrt {2 } $ | ⁠, где м = 1, 2,…, N дюйм | …〉 b — номер фотона в моде b 1 . Собственное состояние с m = 0 является топологическим состоянием с нулевой энергией | ψ s 〉 = | ↓, 0, N 〉 b , которое имеет нулевую энергию и занимает только | ↓〉 подрешетка. Интересно отметить, что эта бимодальная модель JC также была связана с топологическими свойствами системы Яна-Теллера [40].+ (a_1 + a_2 + a_3) + {\ rm H.c.} \ end {уравнение} $$

(4) Фоковские состояния | ↑ / ↓, n 1 , n 2 , n 3 〉 образуют сотовую решетку с треугольными границами, на которых мод резонатора находится в вакуумном состоянии, как показано на рис. 3 (а). Все фотоны находятся в одной полости в трех вершинах, которые помечены соответствующими номерами полости. Неоднородная сила связи вносит эффективную деформацию в решетку. Прежде всего отметим, что в центре решетки деформации относительно невелики, а при приближении к вершинам деформации становятся резкими.Когда деформация такая малая, что [27]

$$ \ begin {уравнение} | t_1-t_2 | (5) с | $ t_j = g \ sqrt {n_j} / \ sqrt {3} $ | будучи силой связи моды a j , поле деформации эквивалентно псевдомагнитному полю, ведущему к квантованным уровням Ландау [26,27,38], которые были экспериментально реализованы в графене [41]. Узлы решетки, удовлетворяющие уравнению (5), находятся во вписанной окружности FSL, т.е. там, где (см.рис.2} {2}. \ end {Equation} $$

(6) За пределами вписанной окружности деформация настолько велика, что открывается запрещенная зона, и мы не можем рассматривать деформацию как простое псевдомагнитное поле. Топологический фазовый переход Лифшица между деформированным полуметаллом и зонным изолятором [21] происходит на вписанной окружности 2D-ЛПС.

Рис. 3.

Двумерная решетка фоковских состояний с эффективным псевдомагнитным полем и уровнями Ландау. (а) Решетка фоковских состояний гамильтониана H 2 в уравнении (4) для N = 20.Три числа 1, 2, 3 обозначают состояния в вершинах со всеми N фотонами в модах a 1 , a 2 и a 3 . Сила сцепления т 1 , т 2 и т 3 нарисованы красными, синими и зелеными линиями с шириной, пропорциональной прочности. (b) Распределение эффективного псевдомагнитного поля из-за изменения силы связи внутри вписанной окружности, рассчитанное по уравнению (15).\ pm _ {m, C} \ rangle $ | ⁠. (d) Волновые функции собственных состояний на нулевом уровне Ландау | ψ 0, C 〉 для C = −20, −18, −16 и 0, отмеченных ромбом, пятиугольником, шестиугольником и звездой в (с).

Рисунок 3.

Двумерная решетка фоковских состояний с эффективным псевдомагнитным полем и уровнями Ландау. (a) Решетка фоковских состояний гамильтониана H 2 в уравнении (4) для N = 20. Три числа 1, 2, 3 обозначают состояния в вершинах со всеми N фотонами в режимы a 1 , a 2 и a 3 .\ pm _ {m, C} \ rangle $ | ⁠. (d) Волновые функции собственных состояний на нулевом уровне Ландау | ψ 0, C 〉 для C = −20, −18, −16 и 0, отмеченных ромбом, пятиугольником, шестиугольником и звездой в (с).

Сначала оценим силу псевдомагнитного поля вблизи центра НПС. Это можно сделать путем сравнения собственных энергий уравнения (4) и собственных энергий уровней Ландау в реальном графене. Уровни Ландау характеризуются | $ \ pm \ sqrt {mB} $ | масштабирование вблизи конуса Дирака, где B — напряженность магнитного поля, m — индекс уровней Ландау и ± для зоны проводимости и валентной зоны [21].\ dagger b_0 \ rangle $ | ⁠, т.е. в соответствии с масштабированием уровней Ландау в графене, с эффективной циклотронной частотой g . Вспоминая явные энергии уровней Ландау в графене [21] и сравнивая их с собственными энергиями H 2 , получаем

$$ \ begin {уравнение} \ pm \ sqrt {m} g = \ pm \ sqrt {2m} \ frac {3t_h q} {2l_B}, \ end {формула} $$

(7) где t h — коэффициент перескока, а q — постоянная решетки, а магнитная длина | $ l_B = \ sqrt {\ hbar / eB} $ | где e — это электрический заряд. \ dagger a_j \ rangle \ около N / 3 $ | для j = 1, 2, 3 силы связи равны | $ t_1 = t_2 = t_3 = t_h \ Equiv \ sqrt {N} g / 3 $ | ⁠, что можно рассматривать как коэффициент скачкообразной перестройки фона. Псевдомагнитное поле построено на отклонении сил связи от t h из-за изменения числа фотонов. Подставляя t h в уравнение (7), мы получаем

$$ \ begin {формула} \ frac {l_B} {q} = \ sqrt {\ frac {N} {2}}, \ end {формула} $$

(8), которая является единственной релевантной величиной для измерения силы псевдомагнитного поля, поскольку и q , и l B являются фиктивными в FSL.2}. \ end {Equation} $$

(9) Вымышленный электрический заряд e в B 0 является только аналогичной величиной для удобства сравнения с электронами. Все наблюдаемые в решетке не зависят от e . Однако, чтобы иметь общее представление о прочности B 0 , мы берем постоянную решетки графена q = 0,14 нм и получаем B 0 = 6,5 × 10 4 / N тесла. Для N = 20, B 0 в 10 раз больше, чем продемонстрировано в графене [41].

Псевдомагнитное поле можно считать приблизительно однородным только вблизи центра решетки. Явное распределение псевдомагнитного поля получается через холловский отклик долины (см. Уравнение (15)) или непосредственно из вызванного деформацией движения конусов Дирака (см. Раздел «Методы»). Интересно, что, несмотря на сложности, связанные с неоднородным псевдомагнитным полем и топологическим фазовым переходом на вписанной окружности, все собственные состояния в 2D FSL сгруппированы в квантованные уровни энергии с | $ \ pm \ sqrt {m} $ | масштабирование.3 a_j \ exp {(\ mp i 2j \ pi / 3)} / \ sqrt {3} $ | — операторы уничтожения двух темных мод. Здесь C — хорошее квантовое число, которое играет роль импульса решетки в бесконечной решетке. Он также характеризует угловой момент, переносимый фотонами в собственных состояниях FSL. Эта величина является расширением спиновой хиральности [42] (см. Дополнительные материалы в Интернете). В графене точки K и K ′ соответствуют двум максимальным импульсам в зоне Бриллюэна [20].\ pm _ {m, C} \ rangle = (| \ downarrow, m, m_ +, m _- \ rangle _b \, \, {\ pm} \, \, | \ uparrow, m-1, m _ +, \ hspace * {- 4pt} \ break m _- \ rangle _b) / \ sqrt {2} $ | ⁠, где m + и m — — номера фотонов в двух темных модах. Собственные состояния N + 1 на нулевом уровне Ландау состоят исключительно из | ↓〉 -подрешеточных состояний, | ψ 0, C 〉 = | ↓, 0, м + , м — 〉 b , которые являются аналогами топологического состояния с нулевой энергией в 1D FSL.Напомним, что в графене электроны на нулевом уровне Ландау реального магнитного поля занимают только одну подрешетку в точке K и другую подрешетку в точке K ′ [21]. Когда направление магнитного поля меняется на противоположное, заселенности нулевого уровня Ландау двух подрешеток в точках K и K ‘меняются местами. Поскольку индуцированное деформацией псевдомагнитное поле имеет противоположные знаки в точках K и K ′, состояния на нулевом уровне Ландау ППС занимают только подрешетку | ↓〉 как на K , так и на K ′. баллов [43,44].Из-за противоположных знаков псевдомагнитного поля в точках K ‘и K , C может только увеличиваться в точке K ‘ и уменьшаться в точке K , так что угловые моменты собственные состояния в этих двух точках могут принимать только положительные или отрицательные значения, когда они считаются относительно их экстремумов, что аналогично электронам в магнитных полях с противоположными знаками [45].

Волновые функции собственных состояний могут быть получены аналитически путем разложения мод a по фоковским состояниям.На рис. 3 (d) мы нарисовали несколько собственных состояний на нулевом уровне Ландау. Вблизи точки K ′ для C = −20, −18 и −16 собственные волновые функции напоминают функции нулевого уровня Ландау реального магнитного поля с симметричной калибровкой, но с меньшей длиной локализации (см. Распределение и фаза волновых функций в дополнительном онлайн-материале). С этого момента мы также можем понять угловые моменты C собственных состояний, поскольку они хорошо определены в симметричной калибровке [45].Когда | C | уменьшается, собственное состояние приближается к вписанной окружности треугольной границы, как показано | ψ 0, 0 〉 на рис. 3 (d) (см. дополнительные волновые функции в дополнительном материале онлайн).

Эффект Холла долины

Чтобы продемонстрировать перенос, обусловленный псевдомагнитным полем, мы можем ввести эффективное электрическое поле в решетку и вычислить холловский отклик состояний в точках K и K ′. Статическое электрическое поле индуцирует линейную потенциальную энергию электронов в реальном пространстве.\ dagger a_2 \ right), \ end {формула} $$

(11) где δ — расстройка между модами a 1 и a 2 . Направление эффективной силы, обусловленной этим потенциалом, показано синей стрелкой на рис. 4 (b).

Рис. 4.

Блоховские осцилляции и долинный эффект Холла на нулевом уровне Ландау. (а) Эволюция волновых функций на уровнях Ландау для малой силы с δ = 0,01 г (независимо от направления силы).Общее число возбуждения N = 20. На (b) и (c) мы показываем динамику волновых функций в FSL с силами в направлениях синих стрелок. Красные стрелки показывают направление скоростей при τ = 0, T /2. Стрелки разворота показывают изменение скорости до и после τ = T /4, 3 T /4. Радиусы фиолетовых сплошных кружков пропорциональны вероятностям в соответствующих состояниях.

Рис. 4.

Блоховские осцилляции и долинный эффект Холла на нулевом уровне Ландау.(а) Эволюция волновых функций на уровнях Ландау для малой силы с δ = 0,01 г (независимо от направления силы). Общее число возбуждения N = 20. На (b) и (c) мы показываем динамику волновых функций в FSL с силами в направлениях синих стрелок. Красные стрелки показывают направление скоростей при τ = 0, T /2. Стрелки разворота показывают изменение скорости до и после τ = T /4, 3 T /4.Радиусы фиолетовых сплошных кружков пропорциональны вероятностям в соответствующих состояниях.

На рис. 4 мы подготавливаем начальное состояние на нулевом уровне Ландау в долине K ′, | ψ (0)〉 = | ψ 0, — N 〉, и показываем его динамическую эволюцию с Гамильтониан H 3 , сделав снимки волновой функции в разное время. Построены распределения состояний как в энергетических зонах, так и в FSL. Электрическое поле невелико, δ г , так что туннелирование Ландау-Зинера незначительно и состояние остается на нулевом уровне Ландау.Под действием эффективного электрического поля состояние перемещается от K ′ к K (в момент времени τ = T /2, где | $ T = \ sqrt {3} \ pi / \ delta $ | ⁠) и затем возвращается в точку K ‘, как показано на рис. 4 (а), независимо от направления силы. Это блоховское колебание на нулевом уровне Ландау. Во время этого процесса наиболее интересная особенность долинного эффекта Холла проявляется в распространении волновой функции перпендикулярно направлению силы [28].\ dagger a_3) / \ sqrt {3} $ | в гамильтониане. Туннелирование Ландау-Зинера возникает, когда разность потенциалов между соседними узлами решетки δ сравнима или больше ширины запрещенной зоны g (см. Дополнительные материалы онлайн).

Мы можем рассчитать скорость дрейфа в пределе малого электрического поля при δ g в точке K ′ по стандартной формуле [45], например для горизонтальной силы, как показано на рис. 4 (b),

$$ \ begin {уравнение} v_D = \ frac {\ mathscr {E}} {B_0} = \ frac {Nq \ delta} {\ sqrt {3}}, \ end {формула} $$

(12) где | $ \ mathscr {E} = 2 \ hbar \ delta / \ sqrt {3} qe $ | — напряженность эффективного электрического поля.С другой стороны, при независимом подходе (см. Дополнительный материал онлайн), смещенный центр волнового пакета следует синусоидальному колебанию с амплитудой R = Nq /2 (радиус вписанной окружности треугольной границы),

$$ \ begin {уравнение} y (\ tau) = R \ sin {\ frac {2 \ pi \ tau} {T}}, \ end {формула} $$

(13) где мы установили центр решетки как нулевую точку, а координаты x и y определены в уравнении (22) в разделе «Методы». Получаем скорость

$$ \ begin {уравнение} v_y (\ tau) \ Equiv \ frac {dy (\ tau)} {d \ tau} = v_D \ cos {\ frac {2 \ pi \ tau} {T}}. \ end {Equation} $$

(14) Очевидно, что при τ = 0 она совпадает со скоростью дрейфа, полученной из уравнения (12), | $ v $ | y (0) = | $ v $ | Д . При τ = Тл /2 волновой пакет достигает точки K и | $ v $ | y ( T /2) = — | $ v $ | D . Уравнения (13) и (14) также позволяют оценить силу псевдомагнитного поля B вдали от центра решетки через | $ B (y) = \ mathscr {E} / v_y (у) $ | ⁠.2} $ | — расстояние до центра решетки, а B + ( r ) и B — ( r ) — для долин K и K ′ соответственно. Распределение B — ( r ) показано на рис. 2 (b), и результат также согласуется с расчетом, основанным на деформационном смещении конусов Дирака (см. — (r ) dr} / {\ Phi _0} = {N} / {2} $ | ⁠, что означает, что N /2 состояний могут находиться в долине K ′ [21].С другой стороны, на нулевом уровне Ландау имеется N + 1 собственных состояний, и половина из них принадлежит долине K ′, что согласуется с приведенным выше результатом для полного магнитного потока.

Модель Холдейна в 2D FSL

Хотя 1D FSL является топологической моделью SSH, 2D FSL имеет топологически тривиальное число Черна, что очевидно из отсутствия бесщелевых краевых состояний. Однако, вводя дополнительные члены в гамильтониан, мы можем построить модель Холдейна

$$ \ begin {уравнение} H_4 = H_2 + \ каппа \ сигма _z C / 2, \ end {формула} $$

(16) где κ — константа связи, а оператор бозонной киральности C обеспечивает связь следующих ближайших соседей, связанных с фазой π / 2.{N} N!}} $ | ⁠ с нулевой средней энергией. Когда груз находится на вписанной окружности (граница между зонным изолятором и полуметаллом), волновой пакет вращается по часовой стрелке (как показано на рис. 5 (c)), что указывает на отрицательную дисперсию краевых состояний на рис.5 ( б).

Рисунок 5.

Модель Холдейна в решетке фоковских состояний. (a) Сила связи гамильтониана H 4 в уравнении (16) с N = 5. Связи ближайших соседей обозначены красными линиями.Связи между следующими ближайшими соседями обозначены синими линиями со стрелками, обозначающими переход, присоединенный с фазовым фактором i . Ширина линий пропорциональна прочности связи. (б) Зонная структура модели Холдейна с N = 20, g = 1 и κ = 0,3 в H 4 . Цвет обозначает поляризацию собственных состояний в компонентах | ↑〉 (красный) и | ↓〉 (синий). (c) Динамическая эволюция волнового пакета краевых состояний для N = 20, начиная с нижнего кадра.Пунктирная окружность обозначает след веса (математического ожидания положения) этого волнового пакета во время эволюции. Красные стрелки показывают направление времени последовательно при τ = нТл | $ w $ | /6, где T | $ w $ | = 2π / κ и n = 0, 1, 2, 3, 4, 5.

Рис. 5.

Модель Холдейна в решетке фоковских состояний. (а) Сила связи гамильтониана H 4 в уравнении (16) с N = 5.Связи ближайших соседей обозначены красными линиями. Связи между следующими ближайшими соседями обозначены синими линиями со стрелками, обозначающими переход, присоединенный с фазовым фактором i . Ширина линий пропорциональна прочности связи. (б) Зонная структура модели Холдейна с N = 20, g = 1 и κ = 0,3 в H 4 . Цвет обозначает поляризацию собственных состояний в компонентах | ↑〉 (красный) и | ↓〉 (синий). (c) Динамическая эволюция волнового пакета краевых состояний для N = 20, начиная с нижнего кадра.Пунктирная окружность обозначает след веса (математического ожидания положения) этого волнового пакета во время эволюции. Красные стрелки показывают направление времени последовательно при τ = нТл | $ w $ | /6, где T | $ w $ | = 2π / κ и n = 0, 1, 2, 3, 4, 5.

В исходной модели Холдейна [2] фаза φ, привязанная к перескоку следующего ближайшего соседа, может иметь значения, отличные от π / 2 и существует энергетический сдвиг Δ между двумя подрешетками.{\ dagger} a_ {j} {+} {\ rm H.c.} \ right] \ !, \ end {eqnarray} $$

(17) где Δ — расстройка между частотами полостей и атома. Числа Черна традиционно получаются в обратном пространстве решеток через волновую функцию Блоха в замкнутой зоне Бриллюэна [48]. Поскольку FSL конечен с границами и неоднородной силой связи, стандартный способ получения числа Черна неприменим. Вместо этого числа Черна H 5 получаются через локальный топологический маркер [31,32] в центре FSL (см. Дополнительные материалы в Интернете).Они построены как функция от Δ и φ на рис. 6, который демонстрирует ту же топологическую фазовую диаграмму, что и исходная модель Холдейна [2].

Рис. 6.

Топологический маркер H 5 в уравнении (17), вычисленный в центре решетки фоковских состояний. г = 0,05, | $ \ kappa = 2 \ sqrt {3} $ | и N = 30.

Рис. 6.

Топологический маркер H 5 в уравнении (17), вычисленный в центре решетки фоковских состояний. г = 0,05, | $ \ kappa = 2 \ sqrt {3} $ | и N = 30.

Топологические квантовые отклики с когерентным световым полем

Физика топологической квантовой оптики в предыдущих частях статьи основана на расчетах с квантованными состояниями Фока. Возникает естественный вопрос, имеют ли некоторые из этих явлений классическое соответствие и можно ли наблюдать топологические свойства с помощью классического света. В частности, с помощью FSL будут объяснены хорошо известные классические явления взаимодействия атома со светом.+ + {\ rm H.c.}, \ end {формула} $$

(18) где Ω j — частоты Раби, а Δ j = ν j — ω и φ j — отстройки и фазы световых режимов. Если Ω j ≡ Ω, Δ j = 0 для всех режимов и φ j = 2 j π / 3, получаем H c = 0, поскольку три световых поля отменяются.Атом должен быть отделен от полостей. Атом, изначально приготовленный в основном состоянии, останется там. Затем мы вводим ненулевые отстройки Δ 1 = δ и Δ 2 = −δ, так что атом взаимодействует с полным световым полем Ω ( t ) = Ω [2cos (δ t + 2π / 3) + 1]. Полуклассическая трактовка предсказывает, что атом будет возбужден. Эволюция полного поля и атома показана красными линиями на рис. 7 (c) и (d).

Рисунок 7.\ dagger b_0 \ rangle $ | ⁠, который связан с атомом. (г) Эволюция населения основного состояния атома. Синие заштрихованные области на (a) и (b) показывают неопределенности числа фотонов резонатора Δ n 1 и Δ n 3 в квантовом подходе. Здесь g = 1, δ = 0,1 и | α | 2 = 10. В дополнение к квантовым флуктуациям квантовый подход демонстрирует нетривиальную динамическую эволюцию полей резонатора с атомом, оставшимся в основном состоянии, в то время как полуклассический подход предполагает осцилляции Раби атома и числа фотонов в трех полости остаются постоянными.\ dagger b_0 \ rangle $ | ⁠, который связан с атомом. (г) Эволюция населения основного состояния атома. Синие заштрихованные области на (a) и (b) показывают неопределенности числа фотонов резонатора Δ n 1 и Δ n 3 в квантовом подходе. Здесь g = 1, δ = 0,1 и | α | 2 = 10. В дополнение к квантовым флуктуациям квантовый подход демонстрирует нетривиальную динамическую эволюцию полей резонатора с атомом, оставшимся в основном состоянии, в то время как полуклассический подход предполагает осцилляции Раби атома и числа фотонов в трех полости остаются постоянными.

Далее мы покажем, что, когда δ = 0, полуклассическое предсказание разделения между атомом и фотонами согласуется с квантовым предсказанием, то есть может быть объяснено собственными состояниями на нулевом уровне Ландау FSL. Однако, когда δ ≠ 0, в отличие от полуклассического предсказания, квантовый подход предсказывает, что атом остается в основном состоянии, а поля развиваются таким образом, что их амплитуды сокращаются, как показано синими линиями на рис.{n_j} | n_j \ rangle} / \\\ sqrt {n_j!} $ | где α j , являющиеся комплексными числами, представляют собой когерентные состояния мод резонатора a j . Относительные фазы между полями учитываются, предполагая, что α j = α exp (- i 2 j π / 3), так что три поля сокращаются, то есть b 0 | ↓, α 1 , α 2 , α 3 〉 = 0. Это согласуется с полуклассическим предсказанием, т.е.2 / 2N]}, \ end {eqnarray} $$

(20) т.е. в соответствии с распределением Гаусса с центром в точке N 0 . Результат уравнения (19) замечателен, поскольку он показывает, что даже с когерентными полями в трех полостях мы можем подготовить состояние на нулевом уровне Ландау в точке K ‘, хотя и в суперпозиции состояний из разных подпространств. Поскольку гамильтониан сохраняет N , эволюцию состояния | ↓, α 1 , α 2 , α 3 〉 можно рассматривать отдельно в каждом подпространстве.

Исходя из состояния в уравнении (19), мы показываем разницу между предсказаниями полуклассического и полного квантового подходов с эффектом Холла долины на рис. 7. В полуклассическом подходе отстройка δ (см. Уравнение (11)) между частоты мод a 1 и a 2 устраняют компенсацию из трех полей во время динамической эволюции, которая предсказывает, что атом испытывает конечную напряженность поля и будет возбужден (см.рис.7 (г)). Однако возбуждение атома отсутствует в квантовой трактовке для δ г . Вместо этого состояние остается на нулевом уровне Ландау, а атом остается в основном состоянии (см. Дополнительные материалы в Интернете). Эта внутризонная эволюция защищена запрещенной зоной g , которая также является вакуумным расщеплением Раби и циклотронной частотой в псевдомагнитном поле.

С другой стороны, моды резонатора претерпевают нетривиальную эволюцию. Без атома три поля не взаимодействуют друг с другом.В присутствии атома эффект Холла долины вызывает обмен фотонами между тремя модами резонатора, так что сохраняется нулевое значение их суперпозиции, как показано на рис. 7 (a) — (c). Яркая мода b 0 является динамической константой (т.е. она коммутирует с эффективным уравнением гамильтониана (S7) в онлайн-дополнительном материале). Отметим также, что для сохранения нуля b 0 используется классическая версия соотношения в уравнении (5), || α 1 | — | α 2 || ≤ | α 3 | ≤ | α 1 | + | α 2 |, что также согласуется с тем фактом, что волновой пакет захвачен внутри вписанной окружности FSL (см.рис.4). Например, в момент времени τ = 3 T /4 состояние в уравнении (19) изменяется до | $ | \ downarrow, -i \ sqrt {6} \ alpha / 2, i \ sqrt {6} \ alpha / 2,0 \ rangle $ | ⁠, то есть мода резонатора a 3 находится в состоянии вакуума, и фотоны равномерно распределены в модах a 1 и a 2 . Следовательно, топологические квантовые явления, обсуждаемые в этой статье, можно наблюдать с помощью классического (когерентного) поля, но они не могут быть объяснены с помощью классической оптики.Точно так же динамика краевых состояний модели Холдейна на рис. 5 (c) также может быть продемонстрирована с помощью когерентных световых полей.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В отличие от фотонных и акустических топологических изоляторов [8,9,12,49], где топологические свойства не требуют квантования светового поля, все топологические свойства, обсуждаемые в этой статье, основаны на квантовой природе бозонный оператор, т.е. | $ a \ left | n \ right \ rangle = \ sqrt {n} \ left | n-1 \ right \ rangle $ | для n ≥ 1 и a | 0〉 = 0 (что обеспечивает конечные решетки с ребрами).Еще одно отличие от фотонных и акустических топологических изоляторов состоит в том, что для создания решеток большой размерности FSL требуется всего несколько мод. Мы можем использовать бозонные моды d для построения FSL в измерениях d — 1, который предлагает платформу для моделирования топологической физики больших измерений [33–37].

Это исследование может также помочь в разработке новых искусственных решеток для фотонов и фононов. Специальный тип решетки, названной решеткой Глаубера-Фока [50,51], был изготовлен с волноводами, причем сила связи между соседними волноводами имитирует связь между состояниями Фока.Эти решетки могут содержать коллективные моды, которые наследуют свойства когерентного состояния. В том же духе, заменяя каждое состояние в FSL модой резонатора, мы можем построить конечную решетку резонаторов, которая имеет зонную структуру, аналогичную структуре на рис. 3 (c), причем каждое собственное состояние заменяется собственной модой. По сравнению с решетками, спроектированными с использованием калибровочного поля, индуцированного деформацией [38,39,43,44], решетка с силой связи между соседними узлами, имитирующая 2D FSL, имеет | $ \ sqrt {m} $ | -масштабированные квантованные уровни энергии повсюду , не ограничивается точками K и K ′.

Экспериментальная реализация физики, обсуждаемой в статье, может быть реализована в сверхпроводящих схемах с несколькими резонаторами, подключенными к одному кубиту. Чтобы наблюдать динамический процесс эффекта Холла долины и киральных краевых состояний модели Холдейна, нам нужно время жизни резонатора T R , чтобы удовлетворить T R / N ≥ T , T | $ w $ | .Поскольку в эти два явления вовлечен только нулевой уровень Ландау с кубитом в основном состоянии, декогеренция кубита не имеет никакого эффекта. Для туннелирования Ландау-Зинера атом может находиться в возбужденном состоянии и, следовательно, для него также требуется T a 1 , T a 2 ≥ T , T | $ w $ | , где T a 1 и T a 2 — время жизни и время декогеренции кубита. Современные параметры: T R ≈ 20 мкс, T a 1 ≈ 20 мкс, T a 2 ≈ 2 мкс, г ≈ 2π × 50 МГц [52] и T | $ w $ | ≈ 450 нс [53]. Если принять разумное значение T, = 200 нс для δ = 2π × 5 МГц, вышеуказанные условия могут быть выполнены с числом возбуждения N = 10, которого достаточно для наблюдения топологических явлений.

МЕТОДЫ

Топологический фазовый переход Лифшица в ПФЛ

Было показано, что деформация может сдвигать конусы Дирака графена, что имеет эффект векторного потенциала до тех пор, пока анизотропия деформации не станет достаточно большой, чтобы объединить два конуса Дирака в один, за пределами которого открывается запрещенная зона [27].Здесь мы показываем, что топологический фазовый переход Лифшица происходит на вписанной окружности треугольной границы ФПС. \ pm _y) $ | с + и -, обозначающими две точки Дирака K и K ′.{2}} \,}, \ end {eqnarray} $$

(31), что согласуется с полученным из эффекта Холла долины в уравнении (15).

БЛАГОДАРНОСТИ

Мы подтверждаем, что Рен-Бао Лю предложил идею использования многомодовых фоковских состояний фотонов для моделирования топологической физики в решетках (например, 2D-модель Холдейна) и для моделирования физики в многомерных пространствах (например, четырехмерном квантовом пространстве Холла). эффект), в записке, переданной D.-WW в 2010 г. Авторы хотели бы поблагодарить Чжаоджу Яна, Цунджун Ву и Цзянь Цзы за содержательные обсуждения.

ФИНАНСИРОВАНИЕ

Эта работа была поддержана Национальной программой ключевых исследований и разработок Китая (2019YFA0308100 и 2018YFA0307200), Национальным фондом естественных наук Китая (11934011 и 11874322), Программой стратегических приоритетных исследований Китайской академии наук (XDB28000000) и Фонды фундаментальных исследований для центральных университетов. H.C. поддерживается Китайским фондом постдокторской науки (2019M650134).

ВЗНОС АВТОРА

Д.-W.W. задумал идею и сформулировал теорию вместе с Х. в тесном взаимном раздражении. H.C. проведено численное моделирование. Два автора написали статью вместе.

Заявление о конфликте интересов . Не объявлено.

ССЫЛКИ

1.

von Klitzing

K

Dorda

G

Pepper

M.

Новый метод высокоточного определения постоянной тонкой структуры на основе квантованного сопротивления Холла

.

Phys Rev Lett

1980

;

45

:

494

—

7

. 2.

Холдейн

FDM.

Модель квантового эффекта Холла без уровней Ландау: реализация «аномалии четности» в конденсированной среде

.

Phys Rev Lett

1988

;

61

:

2015

–

8

. 3.

Кейн

CL

Мел

EJ

.

Квантовый спиновый эффект Холла в графене

.

Phys Rev Lett

2005

;

95

:

226801

.4.

Wu

C

Bernevig

BA

Zhang

SC.

Винтовая жидкость и край квантовых спиновых холловских систем

.

Phys Rev Lett

2006

;

96

:

106401

. 5.

Bernevig

BA

Zhang

SC

.

Квантовый спиновый эффект Холла

.

Phys Rev Lett

2006

;

96

:

106802

.6.

Goldman

N

Satija

I

Nikolic

P

et al.

Реалистичные инвариантные относительно обращения времени топологические изоляторы с нейтральными атомами

.

Phys Rev Lett

2010

;

105

:

255302

.7.

Jotzu

G

Messer

M

Desbuquois

R

et al.

Экспериментальная реализация топологической модели Холдейна

.

Природа

2014

;

515

:

237

—

40

. 8.

Lu

L

Joannopoulos

JD

Soljačić

M.

Топологическая фотоника

.

Nat Photonics

2014

;

8

:

821

—

9

. 9.

Ханикаев

АБ

Швец

г.

Двумерная топологическая фотоника

.

Nat Photonics

2017

;

11

:

763

—

73

. 10.

Ян

Z

Gao

F

Shi

X

et al.

Топологическая акустика

.

Phys Rev Lett

2015

;

114

:

114301

.11.

Серра-Гарсия

M

Peri

V

Süsstrunk

R

et al.

Наблюдение фононного квадрупольного топологического изолятора

.

Природа

2018

;

555

:

342

—

5

. 12.

Ozawa

T

Цена

HM

Amo

A

et al.

Топологическая фотоника

.

Rev Mod Phys

2019

;

91

:

015006

. 13.

Hafezi

M

Demler

EA

Lukin

MD

et al.

Прочные оптические линии задержки с топологической защитой

.

Nat Phys

2011

;

7

:

907

—

12

. 14.

Lamb

WE

Retherford

RC.

Тонкая структура атома водорода микроволновым методом

.

Phys Rev

1947

;

72

:

241

—

3

. 15.

Гасимир

HBG.

На притяжении двух идеально проводящих пластин

.

Koninkl Ned Adak Wetenschap Proc

1948

;

51

:

793

—

5

. 16.

Eberly

JH

Нарожный

NB

Санчес-Мондрагон

JJ.

Периодический спонтанный коллапс и возрождение в простой квантовой модели

.

Phys Rev Lett

1980

;

44

:

1323

—

6

. 17.

Rempe

G

Walther

H

Klein

N.

Наблюдение квантового коллапса и возрождения в одноатомном мазере

.

Phys Rev Lett

1987

;

58

:

353

—

6

. 18.

Brune

M

Schmidt-Kaler

F

Maali

A

et al.

Квантовая осцилляция Раби: прямой тест квантования поля в резонаторе

.

Phys Rev Lett

1996

;

76

:

1800

—

3

.19.

Джейнс

ET

Каммингс

FW.

Сравнение квантовой и полуклассической теорий излучения применительно к пучковому мазеру

.

Proc IEEE

1963

;

51

:

89

—

109

. 20.

Кастро

Нето AH

Гвинея

F

Перес

ЯМР

et al.

Электронные свойства графена

.

Rev Mod Phys

2009

;

81

:

109

—

62

. 21.

Goerbig

MO.

Электронные свойства графена в сильном магнитном поле

.

Rev Mod Phys

2011

;

83

:

1193

—

243

. 22.

Wang

DW

Cai

H

Liu

RB

et al.

Мезоскопические суперпозиционные состояния, генерируемые синтетическим спин-орбитальным взаимодействием в решетках фоковских состояний

.

Phys Rev Lett

2016

;

116

:

220502

. 23.

Celi

A

Massignan

P

Ruseckas

J

et al.

Синтетические измерительные поля в синтетических измерениях

.

Phys Rev Lett

2014

;

112

:

043001

. 24.

Su

WP

Schrieffer

JR

Heeger

AJ.

Солитоны в полиацетилене

.

Phys Rev Lett

1979

;

42

:

1698

—

701

. 25.

Heeger

AJ

Kivelson

S

Schrieffer

JR

et al.

Солитоны в проводящих полимерах

.

Rev Mod Phys

1988

;

60

:

781

—

850

. 26.

Suzuura

H

Ando

T.

Фононы и электрон-фононное рассеяние в углеродных нанотрубках

.

Phys Rev B

2002

;

65

:

235412

,27.

Перейра

VM

Кастро

Нето AH

Перес

ЯМР.

Подход с сильным связыванием к одноосной деформации в графене

.

Phys Rev B

2009

;

80

:

045401

. 28.

Xiao

D

Yao

W

Niu

Q.

Физика контраста долин в графене: магнитный момент и топологический перенос

.

Phys Rev Lett

2007

;

99

:

236809

,29.

Yao

W

Xiao

D

Niu

Q.

Оптоэлектроника, зависящая от долины, от нарушения инверсной симметрии

.

Phys Rev B

2008

;

77

:

235406

. 30.

Xiao

D

Liu

GB

Feng

W

et al.

Физика связанных спинов и долин в монослоях MoS 2 и других дихалькогенидов VI группы

.

Phys Rev Lett

2012

;

108

:

196802

.31.

Китаев

А.

Любые объекты в точно решенной модели и выше

.

Ann Phys

2006

;

321

:

2

—

111

. 32.

Bianco

R

Resta

R.

Топологический порядок отображения в координатном пространстве

.

Phys Rev B

2011

;

84

:

241106

.33.

Zhang

SC

Hu

J.

Четырехмерное обобщение квантового эффекта Холла

.

Наука

2001

;

294

:

823

—

8

. 34.

Li

Y

Wu

C.

Высокомерные топологические изоляторы с кватернионными аналитическими уровнями Ландау

.

Phys Rev Lett

2013

;

110

:

216802

. 35.

Li

Y

Intriligator

K

Yu

Y

et al.

Изотропные уровни Ландау фермионов Дирака в больших размерностях

.

Phys Rev B

2012

;

85

:

085132

,36.

Zilberberg

O

Huang

S

Guglielmon

J

et al.

Фотонная топологическая граничная накачка как проба в 4D квантовой физике Холла

.

Природа

2018

;

553

:

59

—

62

. 37.

Lohse

M

Schweizer

C

Price

HM

et al.

Изучение 4D квантовой физики Холла с 2D топологической накачкой заряда

.

Природа

2018

;

553

:

55

—

8

.38.

Гвинея

F

Katsnelson

MI

Geim

AK.

Энергетические щели и квантовый эффект Холла в нулевом поле в графене методом деформации

.

Nat Phys

2010

;

6

:

30

—

3

. 39.

Ян

Z

Гао

F

Ян

Y

et al.

Деформационное калибровочное поле и уровни Ландау в акустических конструкциях

.

Phys Rev Lett

2017

;

118

:

194301

.40.

Larson

J.

Системы Яна-Теллера с точки зрения резонатора QED

.

Phys Rev A

2008

;

78

:

033833

.41.

Леви

N

Burke

SA

Meaker

KL

et al.

Псевдомагнитные поля, вызванные деформацией, более 300 тесла в графеновых нанопузырьках

.

Наука

2010

;

329

:

544

—

7

. 42.

Wen

XG

Wilczek

F

Zee

A.

Хиральные спиновые состояния и сверхпроводимость

.

Phys Rev B

1989

;

39

:

11413

—

23

. 43.

Gomes

KK

Mar

W

Ko

W.

Конструктор фермионов Дирака и топологических фаз в молекулярном графене

.

Природа

2012

;

483

:

306

—

10

. 44.

Wen

X

Qiu

C

Qi

Y.

Акустическое квантование Ландау и квантово-холловские краевые состояния

.

Nat Phys

2019

;

15

:

352

—

6

. 45.

Ezawa

ZF.

Квантовые эффекты Холла: теоретико-полевой подход и связанные темы

, 2-е изд.

Сингапур

:

World Scientific Publishing

,

2008

. 46.

Rechtsman

MC

Zeuner

JM

Plotnik

Y

et al.

Фотонные топологические изоляторы Флоке

.

Природа

2013

;

496

:

196

—

200

. 47.

Hafezi

M

Mittal

S

Fan

J

et al.

Отображение топологических краевых состояний в кремниевой фотонике

.

Nat Photonics

2013

;

7

:

1001

—

5

. 48.

Thouless

DJ

Kohmoto

M

Nightingale

MP

et al.

Квантованная холловская проводимость в двумерном периодическом потенциале

.

Phys Rev Lett

1982

;

49

:

405

—

8

.49.

He

C

Ni

X

Ge

H

et al.

Акустический топологический изолятор и надежный односторонний перенос звука

.

Nat Phys

2016

;

12

:

1124

—

9

. 50.

Perez-Leija

A

Moya-Cessa

H

Szameit

A

et al.

Фотонные решетки Глаубера-Фока

.

Opt Lett

2010

;

35

:

2409

—

11

.51.

Keil

R

Perez-Leija

A

Dreisow

F

et al.

Классический аналог смещенных фоковских состояний и квантовых корреляций в фотонных решетках Глаубера-Фока

.

Phys Rev Lett

2011

;

107

:

103601

.52.

Song

C

Xu

K

Li

H

et al.

Генерация многокомпонентных атомных состояний кота Шредингера размером до 20 кубитов

.

Наука

2019

;

365

:

574

—

7

. 53.

Wang

DW

Song

C

Feng

W.

Синтез антисимметричного спин-обменного взаимодействия и хиральных спиновых кластеров в сверхпроводящих схемах

.

Nat Phys

2019

;

15

:

382

—

6

.

© Автор (ы) 2020. Опубликовано Oxford University Press от имени China Science Publishing & Media Ltd.

Это статья в открытом доступе, распространяемая в соответствии с условиями лицензии Creative Commons Attribution License (http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/), которая разрешает неограниченное повторное использование, распространение и воспроизведение на любом носителе при условии, что оригинал работа правильно процитирована.

Безопасность | Стеклянная дверь

Мы получаем подозрительную активность от вас или кого-то, кто пользуется вашей интернет-сетью. Подождите, пока мы убедимся, что вы настоящий человек.Ваш контент появится в ближайшее время. Если вы продолжаете видеть это сообщение, напишите нам чтобы сообщить нам, что у вас проблемы.

Nous aider à garder Glassdoor sécurisée

Nous avons reçu des activités suspectes venant de quelqu’un utilisant votre réseau internet. Подвеска Veuillez Patient que nous vérifions que vous êtes une vraie personne. Вотре содержание apparaîtra bientôt. Si vous continuez à voir ce message, veuillez envoyer un электронная почта à pour nous informer du désagrément.

Unterstützen Sie uns beim Schutz von Glassdoor

Wir haben einige verdächtige Aktivitäten von Ihnen oder von jemandem, der in ihrem Интернет-Netzwerk angemeldet ist, festgestellt. Bitte warten Sie, während wir überprüfen, ob Sie ein Mensch und kein Bot sind. Ihr Inhalt wird в Kürze angezeigt. Wenn Sie weiterhin diese Meldung erhalten, informieren Sie uns darüber bitte по электронной почте: .

We hebben verdachte activiteiten waargenomen op Glassdoor van iemand of iemand die uw internet netwerk deelt. Een momentje geduld totdat, мы узнали, что u daadwerkelijk een persoon bent. Uw bijdrage zal spoedig te zien zijn. Als u deze melding blijft zien, электронная почта: om ons te laten weten dat uw проблема zich nog steeds voordoet.

Hemos estado detectando actividad sospechosa tuya o de alguien con quien compare tu red de Internet. Эспера mientras verificamos que eres una persona real. Tu contenido se mostrará en breve. Si Continúas recibiendo este mensaje, envía un correo electrónico a para informarnos de que tienes problemas.

Hemos estado percibiendo actividad sospechosa de ti o de alguien con quien compare tu red de Internet. Эспера mientras verificamos que eres una persona real. Tu contenido se mostrará en breve. Si Continúas recibiendo este mensaje, envía un correo electrónico a para hacernos saber que estás teniendo problemas.

Temos Recebido algumas atividades suspeitas de voiceê ou de alguém que esteja usando a mesma rede. Aguarde enquanto confirmamos que Você é Uma Pessoa de Verdade. Сеу контексто апаресера эм бреве. Caso продолжить Recebendo esta mensagem, envie um email para пункт нет informar sobre o проблема.

Abbiamo notato alcune attività sospette da parte tua o di una persona che condivide la tua rete Internet. Attendi mentre verifichiamo Che sei una persona reale. Il tuo contenuto verrà visualizzato a breve. Secontini visualizzare questo messaggio, invia un’e-mail all’indirizzo per informarci del проблема.

Пожалуйста, включите куки и перезагрузите страницу.

Это автоматический процесс. Ваш браузер в ближайшее время перенаправит вас на запрошенный контент.

Подождите до 5 секунд…

Перенаправление…

Заводское обозначение: CF-102 / 62a6924bca533a9b.

10 лучших Burton Photon Wide по обзору и рейтингу в 2021 году

Как купить Best Burton Photon Wide

Становится ли для вас стрессом покупка best Burton Photon Wide ? Сомнения катятся по голове и сбивают вас с толку? Мы знаем, как это бывает; мы прошли весь путь исследований Burton Photon Wide, поскольку мы выдвинули целый список лучших Burton Photon Wide, доступных на рынке в наши дни. Мы провели мозговой штурм по нескольким вопросам, которые могли иметь в виду большинство из вас.

Хотя здесь может быть больше, чем мы предлагаем, для вас важно убедиться, что вы провели эксклюзивное исследование этого продукта, прежде чем покупать его для себя. Вопросы могут включать:

  • Стоит ли покупать Burton Photon Wide ?
  • Каковы преимущества при покупке Burton Photon Wide ?
  • Какие факторы следует учитывать перед покупкой лучшего Burton Photon Wide ?
  • Почему так важно инвестировать в широкий бертон, особенно в самый лучший?
  • Какие good burton photon wide доступны на сегодняшнем рынке? Или какой самый лучший Burton Photon Wide в 2020, 2019?

И где бы вы взяли всю такую ​​информацию? Мы уверены, что у вас может возникнуть еще много вопросов, и лучший способ утолить жажду — решить их все с помощью различных онлайн-ресурсов.Источником может быть что угодно, например интернет-форумы, устная информация, рейтинговые сайты, руководства по покупке и обзоры продуктов. Перед покупкой best Burton Photon Wide для себя необходимо провести тщательное исследование. Убедитесь, что вы читаете с высоконадежных, заслуживающих доверия веб-сайтов или любых других источников.

Мы предлагаем руководство по покупке Burton Photon Wide, и мы предоставляем 100% достоверную и беспристрастную информацию. Мы используем большие данные и данные искусственного интеллекта для проверки информации. Как было сделано это руководство по покупке? У нас есть уникально разработанный набор алгоритмов, который позволяет нам составить список из 10 лучших Burton Photon Wide, доступных в наши дни на рынке.Наша технология составления списка зависит от таких факторов, как:

  1. Стоимость бренда
  2. Характеристики и характеристики
  3. Стоимость продукта
  4. Отзывы и рейтинги клиентов
  5. Качество и надежность

Мы не забываем, что поддержание актуальности информации о продуктах является нашим приоритетом; поэтому мы постоянно обновляем наши веб-сайты. Получите дополнительную информацию о нас из онлайн-источников. Если вы считаете, что представленная здесь информация вводит в заблуждение, неверна или не имеет отношения к действительным фактам, пожалуйста, не стесняйтесь связаться с нами.Мы всегда будем рядом с вами.

Перейти к основному содержанию Поиск