Фотон 1089 технические характеристики: Foton Aumark BJ 1089 2021-2020

>

Foton Aumark BJ 1089 2021-2020

Регламентное техническое обслуживание (ТО)

Месяцы

3

6

12

18

24

30

36

42

48

54

60

Пробег

2 000

20 000

40 000

60 000

80 000

100 000

120 000

140 000

160 000

180 000

200 000

Масло в двигателе и масляный фильтр

З

З

З

З

З

З

З

З

З

З

З

Масло в механической коробке передач

П

П

З

П

З

П

З

П

З

П

З

Масло в механической коробке передач ZF

П

П

П

З

П

П

З

П

П

З

П

Масло в заднем редукторе

П

П

З

П

З

П

З

П

З

П

З

Воздушный фильтр

П

З

З

З

З

З

З

З

З

З

З

Топливный фильтр

П

З

З

З

З

З

З

З

З

З

З

Фильтр-осушитель пневматической системы

П

П

П

З

П

П

З

П

П

З

П

Охлаждающая жидкость

П

П

З

П

З

П

З

П

З

П

З

Тормозная жидкость

П

П

З

П

З

П

З

П

З

П

З

Жидкость гидроусилителя рулевого управления

П

П

П

П

З

П

П

П

З

П

П

Ремень и натяжной ролик привода генератора

П

П

П

П

П

П

П

П

П

П

П

Смазка узлов подвески, карданных валов, рулевой колонки, шарниров рулевых тяг, шкворней поворотных кулаков, тормозных рычагов, механизма переключения передач, муфты и вала вилки сцепления

З

З

З

З

З

З

З

З

З

З

З

Замена смазки ступичных подшипников

З

З

З

З

Регулировка углов установки колес

П

П

П

П

П

П

П

П

П

П

П

П — проверка
З — замена

Проверочные работы

Наличие посторонних шумов и стуков: двигателя, сцепления, КП, кардана, заднего редуктора и подшипников подвески

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Герметичность уплотнений узлов и агрегатов

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Состояние топливных магистралей

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Наличие воды в отстойнике топливной системы и ее слив

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Эффективность работы турбины, проверка интеркулера (промеж. радиатор для охл. воздуха) и регулировка тепловых зазоров клапанов в двигателе

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Система трубопровода гидроусилителя рулевого управления и эффективность работы насоса ГУР

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Уровень жидкости: в тормозной системе, сцеплении, в системе гидроусилителя рулевого управления и рулевом редукторе. Диагностика утечек

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Состояние резьбовых соединений шасси, подвески, трансмиссии

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Состояние замков и петель

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Стояночный тормоз: диагностика механизма, диагностика толщины фрикционных накладок, диагностика внутрен­него диаметра тормозного барабана и регулировка зазора

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Состояние тормозных трубок и шлангов

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Свободный ход педали тормоза и сцепления

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Карданный вал: диагностика и смазка (крестовин, шлицевых соединений кардана и подшипника подвесной опоры карданного вала)

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Состояние и степень износа: тормозных дисков, колодок, барабанов и тормозных механизмов. Регулировка зазора между фрикционной накладкой и тормозным барабаном. Проверка регулятора давления задних колес

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Работа и эффективность тормозной системы, стояночного тормоза и горного тормоза

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Состояние пыльников, защитных чехлов

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Герметичность и эффективность системы охлаждения, наличие утечек, работоспособность элементов, уровень и плотность охлаждающей жидкости

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Люфт: рулевого колеса, подшипников ступиц, шкворней передней подвески, крестовин карданного вала, наконечников рулевых тяг. Диагностика подвески: рессоры, амортизаторы, рулевые тяги и механизма подъема кабины. Протяжка гаек крепления стремянок рессор передней и задней подвески

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Состояние выхлопной системы. Диагностика на герметичность и отсутствие повреждений

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Давление в шинах и износ протектора (перестановка колес). Шпильки и гайки колес — проверка величины момента затяжки

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Работы на посту автоэлектрика:

Проверить: уровень и плотности электролита, звуковой сигнал, щетки стеклоочистителя и омыватель, габаритные огни, огни стоп сигналов, указателей поворотов, огни заднего хода, стартер, генератор, свечи накала, подогрев воздуха во впускном коллекторе, горный тормоз, центральный замок, зеркала с электроприводом, система обогрева и вентиляции салона, кондиционер (салонный фильтр), хладагент

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Проверка направления пучка света фар

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Работы на посту диагностики:

Диагностика ДВС, топливной аппаратуры, ABS, SRS, ETACS

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

+

Foton Aumark 1089 Фургон промтоварный

Промтоварный фургон Foton 1089 используется для транспортировки грузов, которые чувствительны к осадкам и внешним воздействиям. С помощью этого автомобиля можно перевозить самые различные товары – начиная от продуктов питания, заканчивая компьютерной техникой. Машина предназначена для грузовых перевозок на короткие, средние и дальние расстояния. Поэтому она может использоваться, как в черте города, так и за его пределами на скоростных междугородних магистралях. Кузов автомобиля выполнен из стальных листов, соединенных точечной сваркой. Задние дверцы откидываются на 270 градусов, что обеспечивает удобство загрузки и выгрузки в ограниченных пространствах.

Модель Foton 1089 впервые появилась в 2005 году. С тех пор она претерпела несколько существенных конструкционных, технических и дизайнерских изменений. Современный вариант промтоварного фургона 1089 отличается эргономичной стильной кабиной, высокой грузоподъемностью, надежностью всех узлов и агрегатов и по-прежнему доступной стоимостью. Кабина в Foton 1089 трехместная, рассчитанная на посадку двух пассажиров и водителя, причем больших комплекций. Интерьер достаточно современный и эстетичный для такого класса грузовика – качественный пластик плотно подогнан, не скрипит при движении автомобиля. Шумоизоляция также на высоком уровне.

Грузовик рассчитан на перевозку грузов, весом до 4.5 тонн, однако максимальная допустимая масса, выдерживаемая автомобилем, составляет 5.5 тонн. Для того, чтобы перевозить такой вес, машина укомплектована 3.8 литровым дизельным двигателем, развивающем мощность в 152 л. с. Работая в паре с механической 6-ступенчатой трансмиссией, автомобиль демонстрирует отличную тягу на пониженных передачах и высокую динамику, а также экономичность на повышенных передачах. Потребление топлива в смешенном режиме составляет порядка 15-16 литров на сотню километров пути.

Описание надстройки на шасси:

Фургон ПРОМТОВАРНЫЙ общего назначения

производитель «Центртранстехмаш»
Предназначен для перевозки крупногабаритных товаров, мебели, техники, не имеющих особых требований к температурным условиям и не требующих наличия у фургона гигиенического сертификата. Основными задачами такого фургона являются защита от атмосферных осадков и от воздействия прямых солнечных лучей. Кузов-фургон грузовой (далее по тексту КФГ) имеет прямоугольную форму с задней двухстворчатой распашной дверью.
Крыша фургона имеет покатую форму, собирается точечной сваркой из стального листа и поперечных дуг, места соединения герметизируют силиконовым герметиком. Створки задней двери открываются на 270o и фиксируются в открытом положении. На створках дверей по периметру установлен эластичный износостойкий уплотнитель, служащий для предотвращения попадания внутрь автофургона пыли и грязи. Для предотвращения возможных повреждений грузом элементов обшивки, внутри фургона устанавливаются несколько рядов обрешетки из ламинированной фанеры.

Варианты ПРОМТОВАРНЫХ КФГ:Плакированные
» HIT ПРОДАЖ «
Оцинкованные (крашеные)ФанерныеПластиковые
Материал облицовки:Плакируемый металлОцинкованная сталь крашенаяЛаминированная фанераАрмированный пластик
Цвет КФГ:БелыйЛюбой (на заказ по таблице-RAL)Коричневый, серыйБелый
Конструкция КФГ:БескаркаснаяКаркасная

Таблица соответствия модификации ТС и стандартных размеров надстройки на шасси:

Foton BJ 1069 OllinКФГ
Габариты (мм.)5450х2300х2200
  • Возможно изготовление и установка КФГ с измененными (увеличенными/уменьшенными) габаритными размерами в пределах допустимых по ОТТС. Подробная информация у наших специалистов.

В стандартной комплектации фургоны оснащены:

  1. Наружное обрамление выполнено из оцинкованной стали с эмалевым покрытием. Обрамление крыши и передней стенки имеет закругленный профиль, что улучшает аэродинамические свойства автофургона.
    Фургоны оснащены габаритными фонарями (2-а передних белых и 2-а задних красных)
  2. Резиновый отбойник (2шт.)
  3. Ручка-поручень
  4. Лестница выдвижная
  5. Пластиковые подкрылки с брызговиками
  6. Покрытие пола — ламинированная фанера сетчатая износостойкая

Опционально фургоны могут быть дооборудованы:

  1. Дополнительные двери/окна
  2. Изменение стандартных размеров КФГ
  3. Импортная нержавеющая фурнитура
  4. Кольца для крепления груза
  5. Такелажная рейка для крепления груза
  6. Алюминиевое обрамление КФГ снаружи (уголок полукруглый)
  7. Обшивка фургона внутри фанерой 6мм.
  8. Настил пола из алюминиевого/стального квинтета
  9. Нанесение вашей рекламы на фургон

Технические характеристики шасси

Основное

МодификацияBJ1089
КатегорияC
Колесная формула4—2
Тип кабиныЦельнометаллическая, узкая, одинарная, 2-х дверная, откидывающаяся вперед
Кол-во рядов1
Кол-во мест для сидений3
Спальное место

Кабина

МодификацияBJ1089
Кондиционер
Радио FM / AM
Электропривод стеклоподъемников
Подогрев боковых зеркал
Передние противотуманные фары
Центральный замок
Круиз-контроль

Массы, (кг)

МодификацияBJ1089
Полная масса транспортного средства1 (допустимая конструкцией)7 990 (9 000)
Снаряженная масса шасси3 100
Грузоподъемность шасси2 (допустимая конструкцией)4 890 (5 900)
Технически допустимая нагрузка на переднюю ось3 000
Технически допустимая нагрузка на заднюю ось6 000

1Полная масса комплектного грузового транспортного сресдтва на базе данного шасси
2Без учета веса кузова

Габаритные размены, (мм)

МодификацияBJ1089
Длина6 725
Ширина2 030
Высота2 350
Колесная база3 800
Передний свес1 120
Задний свес1 805
Дорожный просвет (по заднему мосту)190
Колея передних колес1 685
Колея задних колес1 615
Радиус разворота от стенки до стенки (левый / правый)7 700 / 7 250

Двигатель

МодификацияBJ1089
МодельCummins ISF3.8s4R154
Экологический классЕвро-4
Достижение уровня экологичностиСистема рециркуляции отработавших газов (EGR) Катализатор
Топливный фильтр грубой очистки (с подогревом)● (●)
Топливный фильтр тонкой очистки (с подогревом)● (—)
ТипДизельный, 4-х тактный, турбонаддув с промежуточным охлаждением (интеркулер), система питания — common-rail
Кол-во и расположение цилиндров4 в ряд
Объем, (см3)3 760
Максимальная мощность, (кВт (л.с.) при об/мин)112 (152) / 2 600
Максимальный крутящий момент, (Н∙м/кг∙м при об/мин)500 / 1 200 — 1 900

Трансмиссия

МодификацияBJ1089
ТипМеханическая, 6-ступенчатая, полностью синхронизированная
Модель651В
Передаточные числа1-я передача5,513
2-я передача3,417
3-я передача2,115
4-я передача1,381
5-я передача1,000 
6-я передача0,795
Задняя передача5,128 
Передаточное число главной передачи4,330

Сцепление

МодификацияBJ1089
ТипСухое, однодисковое, диафрагменного типа, гидравлический привод, вакуумный усилитель 

Тормозная система

МодификацияBJ1089
ТипПневматическая, двухконтурная, вакуумный усилитель
Передние тормозаБарабанные
Задние тормозаБарабанные
ABS / EBD / ASR● / — / ●
Стояночный тормозБарабанного типа на выходном валу коробки передач, механический привод
ВспомогательнаяМоторный тормоз (заслонка на выпускном коллекторе)

Топливный бак

МодификацияBJ1089
Емкость, (л)120

Подвеска

МодификацияBJ1089
ПередняяТипЗависимая, на полуэллиптических листовых рессорах
Кол-во рессор9
Гидравлические амортизаторы
Стабилизатор поперечной устойчивости
ЗадняяТипЗависимая, на полуэллиптических листовых рессорах
Кол-во рессор11+7
Гидравлические амортизаторы
Стабилизатор поперечной устойчивости

Шины

МодификацияBJ1089
ПередниеCHAO YANG LT7.50R16 122/120L
ЗадниеCHAO YANG LT7.50R16 122/120L

Другие характеристики

МодификацияBJ1089
Максимальная скорость, (км/ч)110
Максимальный преодолеваемый подъём, (%)30,0
Напряжение бортовой сети, (В)24

Сервисная информация

МодификацияBJ1089
Межсервисный интервал, (км)20 000
ГарантияПо времени, (мес.)36
По пробегу, (км)150 000

Кузовное пространство

МодификацияBJ1089
Монтажная длина рамы шасси, (мм)5 052
Максимальные габариты кузова (Д х Ш х В), (мм)35 500—2 300—2 300
Максимальный объем кузова, (м2)427,59
Штатная коробка отбора мощности5

4Максимально возможный объем кузова фургонного типа
5Заводская коробка отбора мощности, установленная на коробке переключения передач. Необходима в случае заказа клиентом надстройки с гидросистемой, как крано-манипуляторная установка, эвакуатор, рефрижератор, самосвал и т.д.

Рекомендуемое дополнительное и навесное оборудование

Которым вы можете доукомплектовать указанный автомобиль в нашей компании:

  • Гидроборт (BAR, DHollandia)
  • Подогреватель топливного фильтра
  • Автономный отопитель кабины
  • Инструментальный ящик с замком
  • АКБ ящик с замком
  • Сигнализация
  • Коврики в салон

Цена от 1800000 RUB

Aumark BJ1089 NWB бортовой с КМУ Aumark BJ1089 NWB бортовой с КМУ| Леон КомТранс

 

Технические характеристики шасси FOTON AUMARK 1061

   

Комплектация и цена

 

Коммерческое наименование

AUMARK C8215

Модификация

BJ1089 NWB

Основное

 

Категория

C

Колесная формула

4х2

Тип кабины

Цельнометаллическая, широкая, одинарная, 2-х дверная,
откидывающаяся вперед

Кол-во рядов

1

Кол-во мест для сидений

3

Спальное место

Кабина

 

Кондиционер

+

Радио FM / AM

+

Электропривод стеклоподъемников

+

Подогрев боковых зеркалал

+

Передние противотуманные фары

+

Центральный замок

+

Круиз-контроль

+

Массы, (кг)

 

Полная масса транспортного средства1 (допустимая конструкцией)

7 990 (9 000)

Снаряженная масса шасси

2 980

Грузоподъемность шасси2 (допустимая конструкцией)

5 010 (5 520)

Технически допустимая нагрузка на переднюю ось

3 000

Технически допустимая нагрузка на заднюю ось

6 000

Габаритные размеры, (мм)

 

Длина

6 725

Ширина

2 030

Высота

2 350

Колесная база

3 800

Передний свес

1 120

Задний свес

1 805

Минимальный дорожный просвет (по заднему мосту)

190

Колея передних колес

1 685

Колея задних колес

1 615

Радиус разворота от стенки до стенки (левый / правый)

7 700 / 7 250

Двигатель

 

Модель

Cummins ISF3.8s4R154

Экологический класс

Евро-4

Достижение уровня экологичности

 Система рециркуляции отработавших газов (EGR)
Сажевый фильтр

Топливный фильтр грубой очистки (с подогревом)

+ (+)

Топливный фильтр тонкой очистки (с подогревом)

+ (+)

Тип

Дизельный, 4-х тактный, турбонаддув с промежуточным охлаждением (интеркулер), система питания — common-rail

Кол-во и расположение цилиндров

4 в ряд

Объем, (см3)

3 760

Максимальная мощность, (кВт (л.с.) / об/мин)

112 (152) / 2 600

Максимальный крутящий момент, (Н∙м / об/мин)

500 / 1 200 — 1 900

Трансмиссия

 

Тип

Механическая, 6-ступенчатая, полностью синхронизированная

Модель

651В

Передаточные
числа

1-я передача

5,513

2-я передача

3,417

3-я передача

2,115

4-я передача

1,381

5-я передача

1,000

6-я передача

0,795

Задняя передача

5,128

Передаточное число главной передачи

4,330

Сцепление

 

Тип

Сухое, однодисковое, диафрагменного типа, гидравлический привод, вакуумный усилитель

Тормозная система

 

Тип

Пневматическая, двухконтурная

Передние тормоза

Барабанные

Задние тормоза

Барабанные

ABS / EBD / ASR

+ / — / +

Стояночный тормоз

Пружинные энергоаккумуляторы на задней оси

Вспомогательная

Моторный тормоз (заслонка на выпускном коллекторе)

Топливный бак

 

 

Емкость, (л)

120

Подвеска

 

Передняя

Тип

Зависимая, на полуэллиптических листовых рессорах

Кол-во рессор

9

Гидравлические амортизаторы

+

Стабилизатор поперечной устойчивости

Задняя

Тип

Зависимая, на полуэллиптических листовых рессорах

Кол-во рессор

11+7

Гидравлические амортизаторы

+

Стабилизатор поперечной устойчивости

Шины

 

Передние

CHAO YANG LT7.50R16 122/120L

Задние

CHAO YANG LT7.50R16 122/120L

Другие характеристики

 

Максимальная скорость, (км/ч)

110

Максимальный преодолеваемый подъём, (%)

30,0

Напряжение бортовой сети, (В)

24

Сервисная информация

 

Межсервисный интервал, (км)

20 000

Гарантия

По времени, (мес.)

36

По пробегу, (км)

150 000

Foton Aumark BJ1089 NWB бортовой с КМУ

Бортовая платформа с КМУ

Кабина Цельнометаллическая, широкая, одинарная, 2-х дверная, откидывающаяся вперед

Двигатель Cummins ISF3.8s4R154

Цвет синий

Коробка Механическая, 6-ступенчатая, полностью синхронизированная

Бортовая платформа – габаритные размеры 6200 х 2500 х 400 мм.

Алюминиевая бортовая платформа, пол ламинированная фанера, оцинкованные петли крепления груза, боковые ограждения, съемные средние стойки, задний противооткатный брус, монтаж платформы на кронштейнах, диодные габаритные огни, оцинкованная лестница). Удлинение колесной базы до 4800 мм.

Комплектация

 

Технические характеристики шасси FOTON AUMARK 1061

   

Комплектация и цена

 

Коммерческое наименование AUMARK C8215

Модификация BJ1089 NWB

Категория C

Колесная формула 4х2

Тип кабины  Цельнометаллическая, широкая, одинарная, 2-х дверная,
откидывающаяся вперед

Кол-во рядов   1

Кол-во мест для сидений 3

Спальное место 

Кабина     

 

Кондиционер     +

Радио FM / AM     +

Электропривод стеклоподъемников  +

Подогрев боковых зеркалал   +

Передние противотуманные фары  +

Центральный замок  +

Круиз-контроль +

Массы, (кг)

 

Полная масса транспортного средства1 (допустимая конструкцией)

7 990 (9 000)

Снаряженная масса шасси

2 980

Грузоподъемность шасси2 (допустимая конструкцией)

5 010 (5 520)

Технически допустимая нагрузка на переднюю ось

3 000

Технически допустимая нагрузка на заднюю ось

6 000

Габаритные размеры, (мм)

 

Длина

6 725

Ширина

2 030

Высота

2 350

Колесная база

3 800

Передний свес

1 120

Задний свес

1 805

Минимальный дорожный просвет (по заднему мосту)

190

Колея передних колес

1 685

Колея задних колес

1 615

Радиус разворота от стенки до стенки (левый / правый)

7 700 / 7 250

Двигатель

 

Модель

Cummins ISF3.8s4R154

Экологический класс

Евро-4

Достижение уровня экологичности

 Система рециркуляции отработавших газов (EGR)
Сажевый фильтр

Топливный фильтр грубой очистки (с подогревом)

+ (+)

Топливный фильтр тонкой очистки (с подогревом)

+ (+)

Тип

Дизельный, 4-х тактный, турбонаддув с промежуточным охлаждением (интеркулер), система питания — common-rail

Кол-во и расположение цилиндров

4 в ряд

Объем, (см3)

3 760

Максимальная мощность, (кВт (л.с.) / об/мин)

112 (152) / 2 600

Максимальный крутящий момент, (Н∙м / об/мин)

500 / 1 200 — 1 900

Трансмиссия

 

Тип

Механическая, 6-ступенчатая, полностью синхронизированная

Модель

651В

Передаточные
числа

1-я передача

5,513

2-я передача

3,417

3-я передача

2,115

4-я передача

1,381

5-я передача

1,000

6-я передача

0,795

Задняя передача

5,128

Передаточное число главной передачи

4,330

Сцепление

 

Тип

Сухое, однодисковое, диафрагменного типа, гидравлический привод, вакуумный усилитель

Тормозная система

 

Тип

Пневматическая, двухконтурная

Передние тормоза

Барабанные

Задние тормоза

Барабанные

ABS / EBD / ASR

+ / — / +

Стояночный тормоз

Пружинные энергоаккумуляторы на задней оси

Вспомогательная

Моторный тормоз (заслонка на выпускном коллекторе)

Топливный бак

 

 

Емкость, (л)

120

Подвеска

 

Передняя

Тип

Зависимая, на полуэллиптических листовых рессорах

Кол-во рессор

9

Гидравлические амортизаторы

+

Стабилизатор поперечной устойчивости

Задняя

Тип

Зависимая, на полуэллиптических листовых рессорах

Кол-во рессор

11+7

Гидравлические амортизаторы

+

Стабилизатор поперечной устойчивости

Шины

 

Передние

CHAO YANG LT7.50R16 122/120L

Задние

CHAO YANG LT7.50R16 122/120L

Другие характеристики

 

Максимальная скорость, (км/ч)

110

Максимальный преодолеваемый подъём, (%)

30,0

Напряжение бортовой сети, (В)

24

Сервисная информация

 

Межсервисный интервал, (км)

20 000

Гарантия

По времени, (мес.)

36

По пробегу, (км)

150 000

Характеристики КМУ:

 

Наименование

URV374

Количество секций стрелы

4

Грузовой момент, тм

7,88

Рабочий радиус, м

0,67 – 9,81

Максимальная грузоподъемность на рабочем радиусе 2,6 м, кг

3030

Максимальная грузоподъемность на максимальном рабочем радиусе, м 

480

Длина  стрелы, м.

3,41 – 10,0

Скорость выдвижения стрелы, м/сек

6,59 /14,0

Скорость подъема стрелы от 1 до 78 град., сек.

7

Высота поднятия крюка, м

11,4

Опускание крюка ниже уровня опорной поверхности, м

11,5

Угол поворота стрелы, град.

360 без ограничений

Скорость вращения колонны, об/мин

2,5

Грузовой канат диаметром 8 мм длиной, м

62,5

 Усилие грузовой лебёдки, кН

7,35

Максимальная ширина выдвинутых аутригеров, м

4,2

Максимально-допустимая нагрузка на аутригер, т

8

Производительность гидравлического насоса при 1700 об/мин, л/мин.

60

Давление в гидросистеме, мПа

20,6

Ёмкость гидравлического бака, л

32

Вес ,кг

1170

Грузовик Foton Ollin Express 4.0T BJ1089VDPFG-D

Тип авто

Среднетоннажный автомобиль
Колесная формула 4х2
Полная масса авто, кг 10910
Полная масса автопоезда, кг нет данных
Допустимая нагрузка на переднюю ось , кг нет данных
Допустимая нагрузка на заднюю ось , кг нет данных
Грузоподъемность, кг 6500

Площадь платформы, м2

5750х2100х550 мм

Объем платформы, м3

нет данных
Масса снаряженного авто, кг 4410
Максимальная скорсть (км/ч) 95 км/ч
Двигатель CA4DF3-14E3
Мощность двигателя (л.с.) 140
Коробка передач model 6-50
Число передач нет данных
Передаточное число ведущих мостов нет данных
Подвеска нет данных
Размер шин 8.25х16
Топливный бак 200 л
Кабина
Екологический тип Euro 3

Купите новый бортовой грузовик Foton S85 от завода производителя

Технические характеристики шасси FOTON AUMARK C8215
Основное 
Коммерческое наименованиеAumark C8215
МодификацияBJ1089
Страна производстваКитай
КатегорияC
Колесная формула4х2
Тип кабиныЦельнометаллическая, широкая, одинарная, 2-х дверная,
откидывающаяся вперед
Кол-во рядов1
Кол-во мест для сидений3
Спальное место
Кабина 
Кониционер+
Радио FM / AM+
Электропривод стеклоподъемников +
Электропривод регулировки боковых зеркал
Подогрев боковых зеркалал+
Подушка безопасности водителя
Передние противотуманные фары+
Центральный замок+
Потолочная полка над козырьком для документов
Круиз-контроль+
Массы, (кг) 
Полная масса транспортного средства17 990 (9 000)
Снаряженная масса шасси3 100
Грузоподъемность шасси24 890 (5 900)
Технически допустимая нагрузка на переднюю ось3 000
Технически допустимая нагрузка на заднюю ось6 000
Габаритные размеры, (мм)
Длина6 725
Ширина2 030
Высота2 350
Колесная база3 800
Передний свес1 120
Задний свес1 805
Минимальный дорожный просвет (по заднему мосту) 190
Колея передних колес1 685
Колея задних колес1 615
Радиус разворота от стенки до стенки (левый / правый)7 700 / 7 250
Двигатель
МодельCummins ISF3.8s4R154
Экологический классЕвро-4
Достижение уровня экологичности Система рециркуляции отработавших газов (EGR)
Сажевый фильтр
Топливный фильтр грубой очистки (с подогревом)+ (+)
Топливный фильтр тонкой очистки (с подогревом)+ (+)
ТипДизельный, 4-х тактный, турбонаддув с промежуточным охлаждением (интеркулер), система питания — common-rail
Кол-во и расположение цилиндров4 в ряд
Объем, (см3)3 760
Максимальная мощность, (кВт (л.с.) / об/мин)115 (154) / 2 600
Максимальный крутящий момент, (Н.м / об/мин)500 / 1 200 — 1 900
Трансмиссия
ТипМеханическая, 6-ступенчатая, полностью синхронизированная
Модель651В
Передаточные
числа
1-я передача5,513
2-я передача3,417
3-я передача2,115
4-я передача1,381
5-я передача1,000
6-я передача0,795
Задняя передача5,128
Передаточное число главной передачи4,330
Сцепление
ТипСухое, однодисковое, диафрагменного типа, гидравлический привод, вакуумный усилитель
Тормозная система
ТипПневматическая, двухконтурная
Передние тормозаБарабанные
Задние тормозаБарабанные
ABS / EBD / ASR+ / — / +
Стояночный тормозПружинные энергоаккумуляторы на задней оси
ВспомогательнаяМоторный тормоз (заслонка на выпускном коллекторе)
Топливный бак
Емкость, (л)120
Подвеска 
ПередняяТипЗависимая, на полуэллиптических листовых рессорах
Кол-во рессор9
Гидравлические амортизаторы+
Стабилизатор поперечной устойчивости
ЗадняяТипЗависимая, на полуэллиптических листовых рессорах
Кол-во рессор11+7
Гидравлические амортизаторы+
Стабилизатор поперечной устойчивости
Шины
ПередниеCHAO YANG LT7.50R16 122/120L
ЗадниеCHAO YANG LT7.50R16 122/120L
Другие характеристики
Максимальная скорость, (км/ч)110
Максимальный преодолеваемый подъём, (%)30,0
Напряжение бортовой сети, (В)24

★ Foton 1093 технические характеристики | Информация

Пользователи также искали:

1099, фотон 1089, 1069, фотон 1041, фотон 5122 отзывы, фотон 1061, 1039, фотон ауман, foton 1099 технические характеристики, foton 1069 технические характеристики, фотон 1041 технические характеристики, фотон 1061 технические характеристики, foton 1039 технические характеристики, фотон ауман 1093, foton, фотон 1093, технические характеристики, foton 1093 технические характеристики, фотон, foton 1093, технические характеристики foton, bj1093, 1093 технические характеристики, техническая характеристика foton, характеристики, foton foton, характеристика, характеристики foton, технические, технические характеристики фотон 1093,

Автомобиль Foton Aumark: характеристики, отзывы владельцев

Сегодня выбор коммерческого транспорта просто огромен. И если раньше перевозчики выбирали между российской и европейской техникой, то в последнее время в бой вступили китайцы. Один из таких производителей — Photon. Эти грузовики эксплуатируются в России почти 10 лет. Но активно начал использоваться только в последние годы. Сегодня мы рассмотрим одну из самых популярных моделей Foton — Aumark. Отзывы владельцев, характеристики и другая информация — далее в нашей статье.

Характеристика

Foton Aumark — серия китайских среднетоннажных автомобилей, серийно выпускаемая с 2005 года. Автомобиль имеет колесную формулу 4×2 и предназначен для перевозки грузов по грунтовым и асфальтированным дорогам.

Дизайн

Внешний вид автомобиля не изменился с момента дебюта. «Фотон Аумарк» укомплектован практически одинаковой кабиной на всех модификациях. Самый маленький из них (Foton Aumark 1039) имеет узкую кабину с зализанными формами. Спереди пластиковый бампер с противотуманными фарами, а также широкая решетка радиатора черного цвета.Фары совмещены с поворотниками.



По отзывам, Foton Aumark — это «китаец», оптика на котором все-таки мутнеет. У одноклассников Фав и Донг-Фенг приглушены фары на втором году эксплуатации. Над кабиной можно разместить спойлер. Зеркала выносные и ставятся на дугах. Благодаря большому лобовому стеклу и высокой посадке (до салона доберемся чуть позже) обеспечивается хорошая обзорность. Foton Aumark может быть оборудован кабинами различного типа.Это промтоварный фургон, холодильник или бортовая площадка с тентом.

Пропускная способность «Photon Aumark»

Каковы значения грузоподъемности Foton Aumark BJ-1039? Самый молодой «Фотон Аумарк» (1039 шт.) Способен перевозить грузы массой до полутора тонн. При этом снаряженная масса автомобиля составляет около двух тонн.



Таким образом, автомобиль полностью подходит для категории Б. Это большой плюс — автомобилю не нужны разрешения на распространение продукции в центре города.Что касается других модификаций, то они уже соответствуют С-категории и предназначены для более длительной транспортировки. Один из них — Photon Aumark 1089. Снаряженная масса — 3,5 тонны. А максимальная грузоподъемность машины до 4,5 тонн.

Салон

Переместимся внутрь автомобиля Foton Aumark 1039. Отзывы владельцев говорят, что салон у полуторной модификации очень узкий — водительское и пассажирское сиденья практически совмещены между собой. Рычаг переключения передач находится прямо под рукой водителя (впрочем, то же самое можно сказать и о бардачке у ног пассажира).Сам перчаточный ящик очень маленький. Сюда нельзя класть бумагу А-4 — придётся раздавить или искать другое место. Руль можно регулировать по высоте.



Есть еще вставка под дерево. Аналогичная тенденция наблюдается и по другим китайским грузовикам (возьмите хотя бы «Жак» или «Фав»). Место водителя расположено прямо над силовой установкой. За счет высокой посадки обеспечивается хорошая обзорность. Но на этом все плюсы заканчиваются. Вибрация и шум мотора беспрепятственно проникают в кабину — о качественной звукоизоляции можно забыть.

Пространство над потолком очень ограничено. Это касается и восьмитонной модификации «Фотон Аумарк» 1089. Пассажирское кресло не рассчитано на двух человек — с удобством здесь может разместиться только один пассажир. Спального мешка нет (как на Фав). Отсутствует и просто ниша для любых инструментов. Здесь нет дополнительных ящиков. Качество пластика посредственное. На водительском сиденье отсутствует подлокотник. Foton Aumark — это чисто городской грузовик. Для средних и дальних дистанций точно не приспособлен.

Какие технические характеристики у Foton Aumark?

Сначала рассмотрим младшую версию, имеющую индекс 1039. Photon Aumark оснащен дизельным двигателем Cummins рабочим объемом 2,8 литра. Этот мотор оснащен турбонагнетателем и промежуточным охладителем. Максимальная мощность этого Cummins составляет 105 лошадиных сил. Крутящий момент — 280 Нм. Этого достаточно для полуторатонного грузовика. Добиться столь хороших показателей нам удалось не только благодаря турбине, но и системе впрыска Common Rail, а также механизму фаз газораспределения с 16 клапанами.Но многие «китайцы» шли с простыми 8-ми клапанами и без наддува.



Коробка передач «полуторная» — механическая, пятиступенчатая. Сцепление — однодисковое, с гидравлическим приводом. Максимальная скорость этого грузовика — 110 километров в час. Комбинированный расход топлива составляет 11 литров на 100 километров. Автомобиль оснащен восьмидесятилитровым металлическим баком, что дает ему запас хода 730 километров.

Версия 1089

Данная модификация Foton Aumark оснащена четырехцилиндровым дизельным двигателем объемом 3 литра.8 литров. Это тоже Cummins, но уже в 152 лошадиных силы. В конструкции используется турбонагнетатель и система рециркуляции выхлопных газов. Впрыск прямой. Этот силовой агрегат вырабатывает 500 Нм крутящего момента в диапазоне от 1,2 до 1,9 тысячи оборотов.



В качестве коробки передач здесь используется шестиступенчатая механическая коробка передач. С ним грузовик Foton Aumark потребляет 16 литров топлива на 100 км пути. Максимальная скорость автомобиля — 99 километров в час. Бак рассчитан на 120 литров топлива.Ресурс трансмиссии около 300 тысяч километров. Двигатель еще немного «ходит» — около 500 тысяч километров. Но на практике эти цифры в 1,5 раза меньше.

Шасси

Здесь одинаково для всех версий грузовиков Foton Aumark. В качестве основы китайцы используют раму лонжеронного типа.



Передняя и задняя зависимые подвески используются на продольных рессорах. Также «Фотон Амуарк» оборудован гидроамортизаторами и стабилизатором поперечной устойчивости.

Тормозная система двухконтурная.Обе оси используют архаичные барабанные механизмы. Однако датчики ABS есть на всех колесах. Рулевое управление на всех моделях дополнено гидроусилителем.

Стоимость

Стартовая цена полуторатонной модели — 1 миллион 320 тысяч рублей. В список опций входят:

  1. Кондиционер.
  2. Два стеклоподъемника.
  3. Противотуманные фары.
  4. Центральный замок.
  5. Боковые зеркала с подогревом.

Также дилер предлагает расширенную модификацию.За это придется заплатить дополнительно 80 тысяч рублей. Восьмитонная версия доступна по цене от двух миллионов рублей. Список опций практически такой же, но автомобиль дополнительно оборудован круиз-контролем.

На вторичном рынке стоимость грузовика Фотон Амуарк варьируется от 300 до 800 тысяч рублей в зависимости от состояния.

Преимущества и недостатки

В чем преимущества Photon Aumark? Отзывы владельцев отмечают следующие достоинства:

  • хорошая обзорность;
  • низкая ценовая категория;
  • тяговитый двигатель.

Недостатков, к сожалению, больше. В первую очередь владельцы отмечают очень плохую проводку. Это общий для всех китайских грузовиков недуг. И Фотон Аумарк не стал исключением. Электропроводка гниет через пару лет, и ее нужно заново прокладывать. Кабина тоже не самого лучшего качества — металл ржавеет с первых месяцев эксплуатации.



Если ржавчина не преобразуется со временем, появляются дыры. Печка в салоне практически не греет. Зимой кататься очень сложно — придется установить автомобильную подставку.Родная резина не подходит для зимнего использования. Машина неожиданно заносит, особенно если пустая. Подшипники колес требуют смазки сразу после покупки. С завода не сообщают. Редуктор заднего моста может выть — очень сильно изнашиваются зубья главной пары, даже если машина эксплуатируется без перегрузок.

Подводя итог

Стоит ли брать эту машину в коммерческое использование? Вопрос очень спорный. Отзывы говорят, что «Фотон» в российских условиях живет не более трех лет.Далее начинаются постоянные вложения. Это одна из основных причин того, почему «китайцы» на вторичном рынке так дешевы. Покупая подержанную машину, нужно подготовиться к непредвиденным поломкам и необходимости что-то переделывать (например, проводку).

Электронно-фотонно-стимулированная десорбция (BES 2)

Фотонно-стимулированные реакции в кислороде, адсорбированном на восстановленном TiO2 (110) при низких температурах (1 O2 на мостиковую вакансию кислорода, O2 …

Исследовано электронно-стимулированное распыление тонких аморфных пленок твердой воды, нанесенных на Pt (111).Похоже, что распыление преобладает …

Образование мостиковых гидроксилов (OHb) в результате реакций молекул воды с кислородными вакансиями (VO) на восстановленных поверхностях TiO2 (110) изучается с помощью …

Хемосорбция O2 на восстановленном рутиловом TiO2 (110) с различной концентрацией кислородных вакансий (Ov) и мостиковых гидроксилов (OHb) исследована с помощью …

Исследовано низкоэнергетическое электронно-стимулированное образование молекулярного кислорода из тонких пленок аморфной твердой воды (ASW), адсорбированных на Pt (111)….

Мы измерили электронно-стимулированную десорбцию (ЭСД) D2, O2 и D2O, электронно-стимулированную диссоциацию D2O на границе раздела D2O / Pt и …

Адсорбция CO на восстановленном рутиловом TiO2 (110) исследуется с помощью ИК-спектроскопии отражения-поглощения и десорбции с программированием температуры ….

Рост пленок аморфной твердой воды (ASW) на Pt (111) исследуется с использованием инертного газа (например,грамм. Kr) физисорбция. Десорбция с программированием температуры …

Низкоэнергетическая электронно-стимулированная десорбция (ESD) молекулярных продуктов из пленок аморфной твердой воды (ASW), покрытых метанолом, составляет …

Адсорбция и реакция воды на монокристалле, -Al2O3 (0001) в сверхвысоком вакууме и частицах -оксида алюминия в условиях окружающей среды составила …

Адсорбция, связывание и диффузия молекул СО2 на модельных поверхностях рутила TiO2 (110) исследованы экспериментально с помощью сканирующего туннелирования…

Электронно-стимулированная десорбция (ESD) h3, O2 и h3O из 0 — 60 ML пленок аморфной твердой воды (ASW), адсорбированной на TiO2 (110), исследована как …

Низкоэнергетическое электронно-стимулированное производство молекулярного кислорода из пленок чистой аморфной твердой воды (ASW) и пленок ASW, совместно дозированных с h3O2, составляет …

Радиационно-индуцированное разложение и десорбция наноразмерных пленок аморфной твердой воды (D2O), адсорбированных на поверхности -Al2O3 (0001), были изучены на низком уровне…

Мы исследовали структуру и динамику тонких пленок воды, адсорбированных на TiO2 (110), с помощью инфракрасной спектроскопии отражения и поглощения (IRAS) …

Электронно-стимулированные реакции в тонких (

Рост пленок кристаллической воды на Pt (111) исследован с помощью физадсорбции инертных газов. Монослой воды смачивает Pt (111) при всех температурах …

Адсорбция и фотодесорбция слабосвязанного монооксида углерода CO из восстановленного и гидроксилированного рутила TiO2 (110) (r- и h-TiO2 (110)) при суб-…

Шесть водородных связей в периодической двухузельной структуре, которая составляет СТМ-изображения «37» и «39» смачивающих слоев на Pt (111), примерно на 0,2 Ã … короче …

Электронно-стимулированная люминесценция (ЭСЛ) пленок аморфной твердой воды и кристаллического льда, нанесенных на Pt (111) при 100 К, исследуется как …

Водородные связи, H / D обмен и диффузия в водных пленках (? 2 монослоя) на TiO2 (110) были изучены с помощью электронно-стимулированной воды…

Разработана система импульсного лазерного нагрева, которая позволяет исследовать динамику и кинетику наноразмерных жидких пленок и жидкость / твердое тело …

Рост пленок кристаллической воды на Pt (111) и Pd (111) исследуется с использованием термопрограммируемой десорбции пленок воды и редких …

Разработана система импульсного лазерного нагрева, которая позволяет исследовать динамику и кинетику наноразмерных жидких пленок и жидкость / твердое тело…

Адсорбция CO на восстановленном рутиловом TiO2 (110) исследуется с помощью ИК-спектроскопии отражения-поглощения и десорбции с программированием температуры ….

Адсорбция, связывание и диффузия молекул СО2 на модельных поверхностях рутила TiO2 (110) исследованы экспериментально с помощью сканирующего туннелирования …

Мы исследовали структуру и динамику тонких пленок воды, адсорбированных на TiO2 (110), с помощью инфракрасной спектроскопии отражения и поглощения (IRAS)…

Аморфная твердая вода (ASW) — это метастабильная форма воды, создаваемая осаждением из паровой фазы на холодную подложку (обычно менее 130 K). С этого …

Шесть водородных связей в периодической бимеждоузельной структуре, которая учитывает СТМ-изображения «37» и «39» смачивающих слоев на Pt (111), составляют …

Исследовано электронно-стимулированное распыление тонких аморфных пленок твердой воды, нанесенных на Pt (111).Похоже, что распыление преобладает …

Исследованы электронно-стимулированные реакции в тонких (<3 монослоя, ML) пленках воды, адсорбированных на TiO2 (110). Облучение электронами 100 эВ ...

Мы измерили электронно-стимулированную десорбцию (ЭСД) D2, O2 и D2O, электронно-стимулированную диссоциацию D2O на границе раздела D2O / Pt и …

Рост пленок кристаллической воды на Pt (111) и Pd (111) исследуется с использованием термопрограммируемой десорбции пленок воды и редких частиц…

Исследовано низкоэнергетическое электронно-стимулированное образование молекулярного кислорода из тонких пленок аморфной твердой воды (ASW), адсорбированных на Pt (111) ….

Низкоэнергетическое электронно-стимулированное производство молекулярного кислорода из пленок чистой аморфной твердой воды (ASW) и пленок ASW, совместно дозированных с h3O2, составляет …

Электронно-стимулированная люминесценция (ЭСЛ) пленок аморфной твердой воды и кристаллического льда, нанесенных на Pt (111) при 100 К, исследуется как a…

личный исторический обзор с некоторыми прогнозами на будущее

1.

Двухфотонное поглощение

Возможно, первое упоминание о двухфотонном поглощении было сделано Дираком, 1 , который сказал:

«Эти термины соответствуют процессам в в котором два кванта света испускаются или поглощаются одновременно и не могут возникнуть в теории квантов света, в которой нет сил между квантами света. Эффектом этих членов будет пренебрежимо мало, так что это несогласие с теорией квантов света несерьезно.

Таким образом, он, кажется, говорит, что двухфотонное поглощение — это не физический эффект, а артефакт его теории, и что, поскольку этот эффект невелик, мы можем им пренебречь. Затем в первом издании своей книги The Principles of Quantum Mechanics , он говорит, на стр. 231: 2

«Дополнительные члены в (22) будут соответствовать переходам, в которых два фотона одновременно поглощаются или испускаются, а возможность таких переходов требует более сложной энергии взаимодействия, чем предполагалось в (9).Однако физические эффекты этих терминов малы и несущественны, поэтому мы не будем ими пренебрегать ».

Итак, здесь он снова говорит, что двухфотонные эффекты малы и ими можно пренебречь, но физически их можно описать более сложной теорией. Затем, намного позже, в четвертом издании (1958 г.), 3 на стр. 239:

«Аналогично для более общего процесса излучения, в котором два или более фотона одновременно испускаются или поглощаются, вероятность пропорциональна коэффициенту Iν1 для каждого поглощенного фотона и Iν1 + hν3 / c2 для каждого излучаемого фотона.Таким образом, процесс стимулируется падающим излучением в том же направлении, с той же частотой и поляризацией, что и любой из испускаемых фотонов ».

А по п. 244:

«Матричные элементы, относящиеся к одновременному поглощению или испусканию двух фотонов, могут быть записаны таким же образом, но они приводят к физическим эффектам, слишком малым, чтобы иметь практическое значение».

Дирак также ввел квантовую теорию рэлеевского рассеяния и комбинационного рассеяния света. 4

Полная теория двухфотонного поглощения была разработана Гепперт-Майером. 5 8 Она получила докторскую степень в 1930 году, а Дирак — в 1926. Интересно отметить, что Дирак провел с февраля по июнь 1927 года и июнь 1928 года в Геттингене в гостях у Макса Борна, куратора Гепперт-Мейера. 9 Во время первого визита он представил две статьи: «Квантовая теория испускания и поглощения излучения», которая знакомит с квантовой теорией создания и уничтожения фотонов, и «Квантовая теория дисперсии». 1 , 4

Мастерс исследовал влияние Дирака на работу Гепперт-Майер: 10

«Значение этой тщательной реконструкции ее диссертации в Геттингене вместе с тщательным сравнением двух статьи, опубликованные Дираком в 1927 году, демонстрируют, что Гепперт не только использовала и цитировала работы Дирака, но и значительна степень, в которой она использовала теоретические методы из этих двух статей.Ранее это включение работы Дирака в ее Геттингенскую диссертацию либо не описывалось, либо игнорировалось в литературе по истории квантовой механики ».

Мастерс также обсуждает более ранние работы и их влияние на Гепперт-Майер. 10

Вскоре после изобретения лазера экспериментально наблюдались различные нелинейные процессы. В частности, первое экспериментальное наблюдение двухфотонного возбуждения было в 1961 году. 11

Часто утверждают, что двухфотонное поглощение намного слабее, чем однофотонное, потому что поперечное сечение намного меньше. Но, хотя он действительно намного слабее, поскольку два фотона должны находиться в одной и той же окрестности почти в одно и то же время, сечения нельзя напрямую сравнивать, поскольку они имеют разные единицы (см4 с по сравнению с см2). Как следствие, если бы за единицу расстояния принимали, например, ангстремы, поперечные сечения не были бы столь разными по величине.

Закон Бера об уменьшении интенсивности луча на расстоянии x изменен для двухфотонного поглощения. 12 Вместо экспоненциального затухания оно становится

, где I0 — исходная интенсивность, а β — коэффициент двухфотонного поглощения.

2.

Нелинейная и многофотонная микроскопия

Первые опубликованные изображения, полученные с помощью нелинейного микроскопа, сформированные в режиме сканирования из генерации второй гармоники (ГВГ), были представлены в качестве доклада после крайнего срока на конференции в 1977 году 13 и впоследствии в статья 1978 года. 14 Нашу группу в Оксфорде возглавлял Руди Компфнер, который уже опубликовал изображения SHG в сканирующем акустическом микроскопе: 15

«В фокусе акустический луч сходится до диаметра, сравнимого с длиной акустической волны. Из-за этого резкого схождения интенсивность в фокусе может быть большой. Поэтому нам пришло в голову искать нелинейные эффекты, которые становятся заметными при высоких интенсивностях ».

В другой статье, опубликованной нашей группой в 1978 году, преимущество сканирования с использованием сильно сфокусированного лазерного луча для создания нелинейных оптических эффектов в целом было выделено следующим образом: 16

«В сканирующем оптическом микроскопе нелинейный ожидается, что между объектом и сильно сфокусированным лучом света будут происходить взаимодействия, которые, как мы надеемся, откроют новые способы изучения материи в микроскопических деталях, которые до сих пор недоступны.Нелинейные взаимодействия включают генерацию суммарных частот, комбинационное рассеяние света, двухфотонную флуоресценцию и другие. Мы считаем, что этот метод будет представлять особый интерес при изучении биологических материалов, некоторые из которых имеют большие коэффициенты генерации второй гармоники, и широкий диапазон этих коэффициентов должен давать очень сильный контраст в формируемых изображениях. Кроме того, частотное смешение должно дать информацию о химической структуре объекта ».

В частности, мы активно работали над экспериментальной демонстрацией визуализации ГВГ, но, кроме того, специально предложили другие режимы нелинейной визуализации, включая двухфотонную флуоресценцию и когерентное рамановское рассеяние.

Нормализованная плотность электрической энергии We в фокусе апланатического микроскопа с высокой числовой апертурой для мгновенной мощности P, рассчитанная с использованием теории Ричардса, 17

Eq. (2)

We = k2nPπc [5 (1 − cos3 / 2 α) +3 (1 − cos5 / 2 α)] 2450 sin2 α, где n sin α — числовая апертура, а k = 2π / λ, как показано на Рис. 1. 18 , 19 Пунктирная кривая дает приблизительное предсказание скалярной параксиальной аппроксимации.

Рис. 1

Плотность электрической энергии в фокусе объектива микроскопа с высокой числовой апертурой.

Наши изображения ГВГ были получены с помощью непрерывного лазера на YAG, хотя мы знали о преимуществах использования короткоимпульсного лазера, а также экспериментировали с аргоновым ионным лазером с синхронизацией мод (ps). Мы рассмотрели различные неорганические кристаллы, такие как KD * P, LiNbO3, ZnO и кварц. Мы продемонстрировали, что визуализация ГВГ демонстрирует свойство оптического сечения без использования конфокального точечного отверстия: 14

«Детали за пределами фокальной плоскости не мешают изображению так сильно, как в обычном микроскопе, поскольку генерируемая гармоника пропорциональна Квадрат интенсивности, и это приводит к тому, что основной вклад исходит только от области фокуса, где интенсивность очень велика.”

Это свойство оптического сечения позволяет создавать трехмерные изображения толстых образцов, например тканей. Он также обнаруживается с помощью двухфотонной флуоресцентной микроскопии (2PFM) и вместе с уменьшенным рассеянием более длинноволнового возбуждения отвечает за улучшенную глубину проникновения двухфотонной флуоресценции или микроскопии ГВГ.

Подход ГВГ был распространен на биологические образцы Фройндом в 1986 году. 20 Первое сообщение о когерентном антистоксовом спектрометрическом снимке с помощью микроскопа было получено Duncan et al.в 1982 г. 21

Первый опубликованный отчет о 2PFM был сделан Denk et al. in 1990. 22 Они подчеркнули, что фотообесцвечивание (от двухфотонного поглощения) значительно снижается по сравнению с однофотонной флуоресцентной микроскопией в результате свойства оптического разделения.

Трехфотонная флуоресцентная микроскопия была опубликована в 1996 году. 23 , 24 ГВГ-микроскопия с использованием фемтосекундных импульсов и комбинированной ГВГ и 2ФФМ была представлена ​​Gauderon et al. 25 , 26 Микроскопия генерации третьей гармоники (THG) была описана Barad et al. 27

Формирование изображения и разрешение в двухфотонной и трехфотонной микроскопии исследовались в различных работах. 28 34 Хотя сочетание двухфотонной микроскопии с конфокальным отверстием дает улучшенное пространственное разрешение и оптическое сечение, 28 , 31 , 33 обычно сигнал низкий, так что должно быть обнаружено как можно больше света.По этой причине нерассканированное обнаружение часто используется для повышения эффективности обнаружения. 35 Однако были некоторые экспериментальные доказательства того, что отношение сигнал / шум оптимизировано для определенного размера точечного отверстия. 34 , 36 Некоторые исследователи, кажется, думают, что 2PFM дает лучшее разрешение, чем конфокальная микроскопия, но это не тот случай, когда для каждого случая предполагается одна и та же длина волны излучения. 28 Частично когерентное формирование изображения в микроскопии ГВГ также изучалось. 37 Хотя процесс ГВГ сам по себе является когерентным, интегрирование по детектору конечных размеров дает общий частично когерентный эффект.

Важным методом формирования импульсов, применяемым в многофотонной микроскопии, является временная фокусировка. 38 , 39 Различные спектральные компоненты лазерного импульса расширяются и рекомбинируются в фокусе. Тогда в областях, далеких от фокуса, длительность импульса в любой точке велика, так что многофотонный сигнал уменьшается.Временная фокусировка дает эффект оптического разделения даже при линейном сканировании или возбуждении в широком поле.

Анализ двухфотонной визуализации в рассеивающих средах, таких как биологическая ткань, показал, что фундаментальное ограничение глубины проникновения определяется фоном, который исходит от поверхности образца. 40 , 41 Механизм заключается в том, что, поскольку возбуждение в образце уменьшается за счет рассеяния, и поскольку двухфотонное поглощение является квадратичным процессом, сигнал двухфотонной флуоресценции в конечном итоге снижается ниже фонового уровня. .

3.

Длина импульса

Из-за нелинейности (квадратичного поведения) двухфотонных процессов для двухфотонной флуоресценции или ГВГ следует использовать короткие импульсы, чтобы максимизировать двухфотонный сигнал. Это было оценено и проанализировано в отчете, написанном нашей группой в 1975 году (доступном на ResearchGate), 42

«Тогда можно показать, что чем короче могут быть импульсы, сохраняя постоянную среднюю мощность, тем выше будет мгновенная интенсивность, и, следовательно, тем больше будет создаваемый гармонический сигнал.Поэтому желательно использовать источник света, способный производить как можно более короткие импульсы, соответствующие адекватной средней мощности, например, неодим-YAG-лазеры или лазеры на красителях ».

Это было, конечно, до изобретения титан-сапфирового лазера. Об этом также упоминалось в нашей статье: 14

«Можно увеличить гармонический сигнал для данного повышения температуры образца с помощью импульсного лазера. Быстрое сканирование луча приводит к достижению всем образцом равновесной температуры, в отличие от случая медленного сканирования, когда зонд фактически неподвижен на объекте, и обеспечивает более высокую падающую мощность.”

В отчете также обсуждаются конфокальная микроскопия и сканирующая ближнепольная микроскопия, выдержки из которых были позже перепечатаны. 43 В частности, были получены экспериментальные результаты по сверхразрешению с использованием насыщающегося поглотителя.

На самом деле лазерные импульсы могут быть слишком короткими для эффективного двухфотонного поглощения. Если частотный разброс лазерных импульсов больше, чем ширина полосы спектра поглощения образца, поглощение будет уменьшено.

Denk et al.подала патент на двухфотонную микроскопию с использованием импульсов короче 1 пс, 44 , потому что, как мы уже обсуждали, сама 2PFM была предложена много лет назад. Хотя короткие импульсы увеличивают двухфотонный сигнал, указание 1 пс кажется довольно произвольным. Ханнинен и Хелл 45 впоследствии запатентовали многофотонную микроскопию с использованием импульсов более 1 пс. Срок действия этих патентов истек, и несколько компаний производят многофотонные микроскопы.

Лазерный импульс пиковой мощности P и длительности t приводит к двухфотонному сигналу энергии

, где a — константа, которая зависит от двухфотонного поперечного сечения.Также хорошо известно (например, из работ 14, 16 и 42), что средняя мощность, которая может быть направлена ​​на образец, ограничена из-за нагрева и других нежелательных побочных эффектов. Средняя мощность определяется как где T — временной интервал между импульсами. У нас есть во время импульса, так что средняя мощность двухфотонного сигнала задается как, и, таким образом, сигнал увеличивается по мере уменьшения длины импульса, в то время как средняя мощность поддерживается постоянной.

Однако окончательный предел того, насколько короткими могут быть импульсы, устанавливается началом оптического пробоя.Докчио и др. 46 показали, что плотность мощности, необходимая для того, чтобы вызвать оптический пробой в воде, фактически увеличивается с уменьшением длительности импульса. Stern et al. 47 показали, что мощность, необходимая для того, чтобы вызвать абляцию поверхности роговицы, может быть выражена как

, где b — постоянная величина, а A — площадь поперечного сечения сфокусированного пятна. Таким образом, при пробое мы ожидаем двухфотонный сигнал

. Таким образом, видно, что в этом случае двухфотонный сигнал в начале пробоя не зависит от длительности импульса t.

Чтобы получить максимальный двухфотонный сигнал для заданной средней мощности, длину импульса можно уменьшить до близкой к пробою. Пробой происходит при

, который, таким образом, не зависит от a и, следовательно, от двухфотонного поперечного сечения. Таким образом, нет необходимости знать двухфотонное поперечное сечение, чтобы предсказать минимальную длину импульса, которая может использоваться для максимизации двухфотонного сигнала, избегая при этом пробоя. Принимая типичные значения разбивки, данные Docchio et al., 46 и Stern et al. 47 дают значение b около 4 · 106 Дж · с − 1/2 см − 2. Для обычных лазеров с синхронизацией мод T составляет около 1,25 · 10−8 с. Мы обнаружили, что для средней мощности 100 мВт и A = 2 · 10−9 см − 2 t можно уменьшить примерно до 20 фс, при этом избегая пробоя. Для средней мощности 10 мВт t составляет менее 1 фс для возникновения пробоя. Таким образом, начало пробоя происходит при длительности импульса субпикосекундной длительности при любом разумном значении средней мощности.

Однако недавние результаты показывают, что даже эти цифры для пробоя ниже, чем для субпикосекундных импульсов.Из Du et al. 48 и Tien et al. 49 для плавленого кварца, порог повреждения можно консервативно принять постоянным и составлять примерно 3 Дж / см2 для импульсов короче примерно 10 пс. Таким образом, для субпикосекундных импульсов плотность энергии при пробое обратно пропорциональна длине импульса. В результате импульсы средней мощности <100 мВт пробоя никогда не возникают при любой длительности импульса. Эти прогнозы вместе с поведением флюенса для постоянной средней мощности показаны на рис.2.

Рис. 2

Плотность пучка как функция длительности импульса для заданной средней мощности. T принимается равным 1,25 × 10–8 с. A принимается равным 2 · 10−9 см − 2. Также указывается начало пробоя.

Кроме того, Docchio et al. 46 также показали, что плотность мощности, необходимая для возникновения пробоя, увеличивается по мере уменьшения размера сфокусированного пятна. Таким образом, для объектива с высокой числовой апертурой можно было ожидать, что можно будет использовать даже более короткие импульсы, не вызывая поломки. Хотя данные Docchio et al. 46 не позволяют точно экстраполировать эффект увеличения числовой апертуры до уровней, используемых в сканирующей лазерной микроскопии, мы можем оценить, что для параметров, приведенных выше, потребуются средние мощности порядка ватт, чтобы вызвать пробой. .

Плотность энергии для данной двухфотонной мощности также может быть рассчитана по формуле. (3) или уравнение. (6). Получаем

Ур. (10)

F = 1A (P2 − pTat) 1/2, так что линии постоянного двухфотонного сигнала для импульсов длительностью более примерно пикосекунды параллельны кривой пробоя на рис.2. Таким образом, в этом режиме двухфотонный сигнал в начале пробоя не зависит от длительности импульса.

Выше мы приняли частоту повторения T − 1, подходящую для обычного лазера с синхронизацией мод. Тогда за время задержки пикселя будет приходить много импульсов, поэтому T можно увеличить. Из уравнения. (6) средняя мощность двухфотонного сигнала также увеличивается. Фактически, он может быть увеличен настолько, что становится возможным получение изображений с широким полем зрения. 50 , 51 Оптимальная частота повторения для двухфотонного возбуждения была исследована, но взаимодействие многих различных эффектов усложняет общее поведение. 52

4.

Механизмы контраста

Многофотонная флуоресцентная микроскопия может выполняться с использованием автофлуоресценции или мечения красителями. Альтернативой конфокальной микроскопии является использование сопряженных наночастиц, таких как золотые наносферы размером от 5 до 15 нм. 53 Наночастицы, такие как наносферы, нанооболочки и наностержни, предотвращают фотообесцвечивание флуоресцентных меток.

ГВГ происходит от нецентросимметричных структур. 54 К ним относятся, например, коллаген и актин.Поляризованную ГВГ можно использовать для определения элементов нелинейной диэлектрической проницаемости. 55 , 56 Освещение с использованием радиально поляризованного света создает продольное электрическое поле, позволяющее наблюдать и определять дополнительные элементы. 57 Поверхность центросимметричного кристалла также может генерировать гармонический сигнал. 58 , 59 Сообщалось об усилении плазмона от шероховатой поверхности × 104. 60 В центросимметричной металлической среде поляризация второго порядка P (2) имеет вид 61

Eq.(11)

P (2) = α (E · ∇) E + βE · ∇E + γE × (∇ × E), где α и β (электрический квадрупольный член) — константы, определяющие силу поверхностных членов, а γ дает силу магнитного диполя, объемный член. Разработана теория ГВГ из сферической частицы. 62 Было показано, что ГВГ может также вызывать усиленное обратное рассеяние от шероховатых поверхностей (пик рассеяния в обратном направлении падающего луча). 63 Поверхностные молекулярные монослои также были обнаружены методом ГВГ. 64

SHG — когерентный сигнал, но некогерентный сигнал, гипер-рэлеевское рассеяние (HRS), наблюдался от коллоидов. 65 , 66 Наппа и др. 67 наблюдали, что ГВГ от мелких частиц имеет диполярную природу, но от более крупных частиц,> 80 нм, наблюдалось квадрупольное рассеяние. HRS наблюдали с наностержней. 68 ГВГ наблюдали из золотых наносфер, конъюгированных с антителами, 69 и ГВГ-микроскопию проводили с наночастицами золота, инкапсулированными флуоресцентным полимером. 70

Двухфотонная люминесценция (ДФЛ), «необычно широкий фон люминесценции», наблюдалась у благородных металлов и усиливалась шероховатыми поверхностями. 60 , 71 Это привело к TPL-микроскопии с усилением плазмонов 72 и in vivo TPL-микроскопии с использованием золотых наностержней. 36 Обычно наностержни возбуждаются в резонансе, но Balla et al. предложено возбуждение наностержней вне резонанса (на 1200 нм). Несмотря на то, что сигнал люминесценции уменьшается, это имеет преимущества в виде увеличенной длины волны возбуждения и, следовательно, проникновения, что позволяет обнаруживать сигнал в ближней инфракрасной области и снижает нагрев наночастиц. 73 THG дает отличие от интерфейсов. 27 THG из одиночных наночастиц золота также наблюдался. 74

5.

Двухфотонная фокальная модуляционная микроскопия

В заключение мы рассмотрим два недавно разработанных метода, которые можно применить в многофотонной микроскопии. Первый — это фокальная модуляционная микроскопия (ФММ). 75 В этом методе лазерный луч разделяется на два луча, один из которых сдвинут по частоте. Эти два луча освещают разные области зрачка освещающей линзы, причем было предложено множество различных геометрических форм.Лучи пересекаются в фокальной области, создавая интенсивность, модулированную на разностной частоте. Таким образом, техника имеет большое сходство с временной фокусировкой. Генерируемый сигнал флуоресценции также модулируется и обнаруживается с использованием методов фиксации. Результат — лучшее проникновение в рассеивающую среду и улучшенное пространственное разрешение. 76 Этот метод также применим к 2ПФМ. 77 , 78 По сравнению с обычной двухфотонной микроскопией поперечное разрешение увеличено на 70%, а осевое разрешение — в два раза.Результаты показали, что отношение сигнал / фон 2PF-FMM может быть до пяти раз лучше, чем при обычной двухфотонной микроскопии на глубине 500 мкм. 78

6.

Двухфотонная сканирующая микроскопия изображений

Другой многообещающий новый микроскопический метод — это сканирующая микроскопия изображений (ISM). 79 , 80 В этом подходе отверстие конфокального микроскопа заменяется детекторной матрицей. Сигналы от элементов детектора переназначаются в правильное местоположение изображения, что в первом приближении для однофотонной флуоресценции на полпути между точками освещения и обнаружения, а затем суммируются. 79 81 Результатом является комбинация улучшенного поперечного и осевого разрешения и улучшенного отношения сигнал / шум. Детектируемая мощность определяется размером матрицы детекторов. Было обнаружено, что поперечное разрешение для пикселя детектора со смещением улучшено по сравнению с центральным пикселем, 82 , поэтому общее поперечное разрешение для матрицы детектора может быть даже лучше, чем для конфокальной микроскопии с маленьким отверстием. В нашей реализации используется массив лавинных фотодиодов 5 × 5. 83

ISM может также успешно применяться в многофотонной микроскопии. 84 86 Это улучшает свойство оптического сечения двухфотонной микроскопии в результате дополнительного эффекта конфокального сечения. Хотя конфокальное отверстие редко используется для двухфотонной микроскопии, глубина проникновения для ISM может быть увеличена, поскольку эффект конфокального сечения снижает интенсивность фона от поверхности образца. 40 , 41 Также было представлено теоретическое рассмотрение двухфотонного ISM. 87

7.

Заключение

Мы обсудили историческое развитие многофотонной микроскопии и некоторые из ее основных особенностей. Мы также указали две многообещающие будущие разработки для многофотонной микроскопии, а именно FMM и ISM. Гораздо больше подробностей можно найти в прекрасных книгах под редакцией Альберто Диаспро и Карстена Кенига и в репринтном сборнике Барри Мастерс. 88 90

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности.Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:

  • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки своего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
  • Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались.Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, используйте кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
  • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
  • Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
  • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie.Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файлах cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

% PDF-1.6 % 611 0 объект > / Метаданные 203 0 R / PageLayout / OneColumn / Pages 608 0 R / StructTreeRoot 219 0 R / Тип / Каталог >> эндобдж 203 0 объект > поток 2021-03-17T07: 59: 05-07: 002020-07-14T18: 49: 20 + 09: 002021-03-17T07: 59: 05-07: 00Слово 用 Acrobat PDFMaker 20uuid: 73004386-0d2e-445f-91a7- 59fe5f801a19uuid: 593ec1bd-1dd2-11b2-0a00-bf007803a3ff

  • 6
  • application / pdf
  • 村 山 正 宜
  • Библиотека Adobe PDF 20.9.95D: 202007140806281478643930.5350582880 http://www.zotero.org/styles/american-political-science-associationↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00200_1> Американская ассоциация политологииↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Nameↂ00200_1> http://www.zotero.org/styles/apaↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00201_1> Американская психологическая ассоциация, 6-е изданиеↂ0020Недавнее0020Стильↂ0020Названиеↂ00201_1> http://www.zotero.org/styles/american-sociological-associationↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00202_1> Американская социологическая ассоциацияↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Nameↂ00202_1> http: // www.zotero.org/styles/cellↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00203_1> Cellↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Nameↂ00203_1> http://www.zotero.org/styles/ieeeↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00204_1> IEEEↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Nameↂ00204_1> http://www.zotero.org/styles/modern-humanities-research-associationↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00205_1> Третье издание Ассоциации современных гуманитарных исследований (примечание с библиографией) ↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Nameↂ00205_1> http: // www.zotero.org/styles/modern-language-associationↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00206_1> Ассоциация современного языка, 8-е изданиеↂ0020Недавнееↂ0020Стильↂ0020Названиеↂ00206_1> http://www.zotero.org/styles/natureↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00207_1> Природаↂ0020Недавнееↂ0020Стильↂ0020Названиеↂ00207_1> http://www.zotero.org/styles/nature-methodsↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00208_1> Природа Методыↂ0020Недавнееↂ0020Стильↂ0020Названиеↂ00208_1> http: //www.zotero.org / styles / science-advancesↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020Idↂ00209_1> Science Advancesↂ0020Recentↂ0020Styleↂ0020NameN00209_1> Верноↂ0020Document_1> a9a655c2-1e1c-3934-a260-64222aec3f64ↂ0020Уникальныйↂ0020Пользовательↂ0020Id_1> http://www.zotero.org/styles/science-advancesↂ0020Citationↂ0020Style_1> конечный поток эндобдж 608 0 объект > эндобдж 219 0 объект > эндобдж 222 0 объект > эндобдж 220 0 объект > эндобдж 221 0 объект > эндобдж 502 0 объект > эндобдж 503 0 объект > эндобдж 536 0 объект [333 0 R 334 0 R 335 0 R 336 0 R 337 0 R] эндобдж 537 0 объект [337 0 R 338 0 R 339 0 R 340 0 R 341 0 R] эндобдж 538 0 объект [341 0 R 342 0 R 343 0 R 344 0 R 345 0 R] эндобдж 539 0 объект [345 0 R 346 0 R 347 0 R 348 0 R 349 ​​0 R 350 0 R 351 0 R 352 0 R] эндобдж 540 0 объект [352 0 R 353 0 R 354 0 R 355 0 R 356 0 R] эндобдж 541 0 объект [356 0 R 357 0 R 358 0 R 359 0 R 360 0 R 361 0 R 362 0 R 363 0 R] эндобдж 542 0 объект [364 0 R 365 0 R 366 0 R 367 0 R 368 0 R 369 0 R 370 0 R 371 0 R] эндобдж 543 0 объект [371 0 R 372 0 R 373 0 R 374 0 R 375 0 R 376 0 R 377 0 R 378 0 R 379 0 R 380 0 R] эндобдж 544 0 объект [381 0 R 382 0 R 383 0 R 384 0 R 385 0 R 386 0 R 387 0 R 388 0 R 389 0 R] эндобдж 545 0 объект [389 0 R 390 0 R 391 0 R 392 0 R 393 0 R 394 0 R 395 0 R 396 0 R 397 0 R 398 0 R] эндобдж 546 0 объект [398 0 R 399 0 R 400 0 R 401 0 R 402 0 R 403 0 R] эндобдж 547 0 объект [403 0 R 404 0 R 405 0 R 406 0 R 407 0 R 408 0 R 409 0 R] эндобдж 548 0 объект [409 0 R 410 0 R 411 0 R 412 0 R 413 0 R 414 0 R 415 0 R] эндобдж 549 0 объект [416 0 R 417 0 R 418 0 R 419 0 R 420 0 R 421 0 R 422 0 R] эндобдж 550 0 объект [423 0 R 424 0 R 425 0 R 426 0 R 427 0 R 428 0 R 429 0 R 430 0 R 431 0 R] эндобдж 551 0 объект [431 0 R] эндобдж 552 0 объект [577 0 R 432 0 R 433 0 R 434 0 R 435 0 R] эндобдж 553 0 объект [435 0 R 436 0 R 437 0 R 438 0 R 439 0 R 440 0 R 441 0 R] эндобдж 554 0 объект [442 0 R 443 0 R 444 0 R 445 0 R 446 0 R 578 0 R] эндобдж 555 0 объект [446 0 447 0 448 0 ₽] эндобдж 556 0 объект [449 0 R 450 0 R 451 0 R 579 0 R] эндобдж 557 0 объект [451 0 R 452 0 R] эндобдж 558 0 объект [453 0 R 454 0 R 455 0 R 456 0 R 580 0 R] эндобдж 559 0 объект [457 0 R 458 0 R 459 0 R 581 0 R] эндобдж 560 0 объект [459 0 R 460 0 R] эндобдж 561 0 объект [461 0 R 462 0 R 463 0 R 582 0 R] эндобдж 562 0 объект [463 0 R] эндобдж 563 0 объект [464 0 R 465 0 R 466 0 R 583 0 R] эндобдж 564 0 объект [466 0 R 467 0 R] эндобдж 565 0 объект [468 0 R 469 0 R] эндобдж 566 0 объект [470 0 R 471 0 R 472 0 R 473 0 R 584 0 R] эндобдж 567 0 объект [474 0 R 475 0 R 476 0 R 585 0 R] эндобдж 568 0 объект [477 0 R 478 0 R 479 0 R 586 0 R] эндобдж 569 0 объект [480 0 R 481 0 R 482 0 R 587 0 R] эндобдж 570 0 объект [483 0 R 484 0 R 588 0 R] эндобдж 571 0 объект [485 0 R 486 0 R 589 0 R] эндобдж 572 0 объект [486 0 R 488 0 R 487 0 R] эндобдж 573 0 объект [489 0 R 490 0 R] эндобдж 574 0 объект [491 0 R 590 0 R] эндобдж 575 0 объект [492 0 R 493 0 R] эндобдж 576 0 объект [494 0 R 495 0 R 496 0 R 497 0 R 498 0 R 499 0 R 500 0 R 501 0 R] эндобдж 494 0 объект > эндобдж 495 0 объект > эндобдж 496 0 объект > эндобдж 497 0 объект > эндобдж 498 0 объект > эндобдж 499 0 объект > эндобдж 500 0 объект > эндобдж 501 0 объект > эндобдж 188 0 объект > / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Rotate 0 / StructParents 72 / Tabs / S / Type / Page >> эндобдж 631 0 объект [634 0 R] эндобдж 632 0 объект > поток HW] o} ϯG +} E & (v5 ڇ bNrmi_rHF & Ѡ3 $ vn ׶ u6s_ M ݭ F ~}: 9 $ D ‘: WS ~ tg * T: rU تɤ I = Q = U \ $ VMu-NhxN!; A% Y ֨ 25 Fm’Tsr> N ս W ^ ZZb3KFWqjEjRG :.6Q.Jd KZMlýȸw «] ³DhM-DiD7Hc6 {_tԟwNX

    Блокирующий счетчик фотонов в сочетании с томографической реконструкцией

    Эта работа находится под лицензией Creative Commons Attribution 3.0 License. Для получения дополнительной информации см. Http://creativecommons.org/licenses/by /3.0/.

    Эта статья была принята к публикации в следующем выпуске этого журнала, но не была полностью отредактирована. Перед окончательной публикацией ее содержание может измениться. Цитата: DOI

    10.1109 / ACCESS.2019.2924710, IEEE Access

    12

    и перекрывающиеся конфигурации матрицы источник-детектор с

    различной чувствительностью и временным разрешением. Реконструкции изображения

    с использованием алгоритма полу-3D DOT с

    различных оттенков и

    подтвердили способность методологии

    точно определять местоположение области активации с многообещающей чувствительностью

    (Ca = 1,1) и разумным временным интервалом

    . Разрешение

    (оттенок = 50 мс).В частности, великолепное качество реконструкции

    с высоким контрастом и ограниченными

    артефактами потребовало общей оценки системы

    с использованием парадигм освещения WSMF для конфигурации перекрытия

    . Нет сомнений в том, что парадигмы WSMF

    эффективно сокращают перекрестные разговоры при подсчете каналов

    , а различные реализации схем парадигм измерения

    приближаются к клинической нейровизуализации.

    РИСУНОК 15. Реализация парадигмы измерения перекрывающегося WSMF:

    (a) Схема A, (b) Схема B, (c) Схема C и (d) Схема D.

    ,

    и

    обозначают i -ое поле на трех длинах волн: 785 нм, 808 нм,

    ,

    и 830 нм соответственно.

    В целом разработанный CW fNIRS-DOT прибор

    может надежно количественно определять уровень активации коры головного мозга, а

    также может использоваться в качестве высокочувствительного и динамического сбора данных.

    Система обнаружения неоднородности тканей и метаболизма кислорода

    в груди. рака, а также в фармакокинетической визуализации

    для повышения специфичности.С помощью подходящего алгоритма DOT

    он, возможно, открывает новый путь для

    биомедицинской оптической визуализации в макромасштабе.

    ССЫЛКИ

    [1] Ф. Джобсис, «Неинвазивный инфракрасный мониторинг церебральной и

    миокардиальной достаточности кислорода и параметров кровообращения», Science,

    vol. 198, нет. 4323, стр 1264-1267. 1977.

    [2] М. Феррари и В. Куаресима, «Краткий обзор истории разработки

    человека функциональной ближней инфракрасной спектроскопии (fNIRS)

    и областей применения», Neuroimage, vol.63, нет. 2, pp. 921-935,

    2012.

    [3] F. Scholkmann, S. Kleiser, AJ metz, R. Zimmermann, JM Pavia,

    U. Wolf и M. Wolf, «Обзор непрерывной волновой функционал

    аппаратура ближней инфракрасной спектроскопии и визуализации и методология

    , Нейроимидж, т. 85, нет. pt1, pp. 6-27, 2014.

    [4] Ю. Хоши, «К следующему поколению спектроскопии в ближнем инфракрасном диапазоне

    », Philos. Пер. R. Soc. А, т. 369, нет. 1995, стр.4425-

    4439, 2011.

    [5] JC Ye, S. Tak, KE Jang, J. Jung и J. Jang, «NIRS-SPM:

    , статистическое параметрическое отображение для ближней инфракрасной спектроскопии»,

    NeuroImage, том 44, вып. 2, pp. 428-447, 2009.

    [6] S. R. Hintz, D. A. Benaron, A.M. Сигел, А. Зурабян, Д. К.

    Стивенсон и Д.А. Боас, «Прикроватная функциональная визуализация мозга недоношенных новорожденных

    во время пассивной моторной активации», J. Perinat.

    Мед., т. 29, нет. 4, pp. 335-343, 2001.

    [7] N. Liu, X. Cui, D.M. Брайант, Г. Гловер и А. Л. Рейсс, «Вывод

    активности глубоких слоев мозга на основании активности коры с использованием функциональной инфракрасной спектроскопии, близкой к

    », Biomed. Опт. Экспресс, т. 6, вып. 3, pp.

    1074-1089, 2015.

    [8] Дж. Ли и Л. Цю, «Временная корреляция спонтанной гемодинамической активности

    в языковых областях, измеренная с помощью функциональной

    ближней инфракрасной спектроскопии», Biomed .Опт. Экспресс, Vol. 5, вып. 2, pp.

    587-595, 2014.

    [9] S. Wijeakumar, U. Shahani, WA Simpson, DL McCulloch,

    «Локализация гемодинамических реакций на простую визуальную стимуляцию

    : исследование fNIRS, » Вкладывать деньги. Офтальмол. Vis. Sci., Т. 53,

    нет. 4, pp. 2266–2273, 2012.

    [10] F. Irani, SM Platek, S. Bunce, AC Ruocoo и D. Chute,

    «Функциональная ближняя инфракрасная спектроскопия (fNIRS): развивающаяся технология нейровизуализации

    с важными приложениями для изучения

    заболеваний головного мозга », Clin.Neuropsychol, vol. 21, нет. 1, стр. 9-37,

    2007.

    [11] Х. Обриг и Дж. Стейнбринк, «Неинвазивная оптическая визуализация инсульта»,

    Phil. Пер. R. Soc. А, т. 369, нет. 1955, pp. 4470-4494, 2012.

    [12] A.C. Ehlis, S. Schneider, T. Dresler и A. J. Fallgatter,

    «Применение функциональной ближней инфракрасной спектроскопии в психиатрии»,

    NeuroImage, vol. 85, pp. 478-488, 2014.

    [13] С. М. Койл, Т. Э. Уорд и К. М. Маркхэм, «Интерфейс мозг-компьютер

    с использованием упрощенной функциональной системы ближней инфракрасной спектроскопии

    », J.Neural Eng., Т. 4, вып. 3, pp. 219-226, 2007.

    [14] Н. Насир и К. С. Хонг, «Интерфейсы мозг-компьютер на основе fNIRS:

    обзор», Front. Гм. Neurosci., Т. 9, вып. 3, pp. 1-15, 2015.

    [15] С. Вейанд, Л. Шудло, К. Такехара-Нишучи и Т. Чау,

    «Выбор персонализированных умственных задач, ориентированный на удобство использования и производительность,

    для интерактивный интерфейс мозг-компьютер

    для спектроскопии ближней инфракрасной области спектра, Нейрофотоника, т. 2, вып.2, pp. 025001, 2015.

    [16] A.T. Эггебрехт, С.Л. Феррадаль, А. Робишо-Виховер, М.С.

    Хассанпур, Х. Дехгани, А.З. Снайдер, Т. Херши и Дж. П. Калвер,

    «Картирование распределенных функций мозга и сетей с помощью диффузной оптической томографии

    », Nat. Фотоника, т. 8, вып. 6, pp. 448-454, 2014.

    [17] G. Strangman, D.A. Боас и Дж. П. Саттон, «Неинвазивная нейровизуализация

    с использованием ближнего инфракрасного света», Биол. Психиатрия, т. 52, нет.

    7, с. 679-693. 2002.

    [18] А. Рестелли, Р. Аббьяти и А. Герачи, «Цифровое программируемое поле

    на основе затворной матрицы синхронизирующего усилителя для высокопроизводительных приложений счета фотонов

    », Rev. Sci. Instrum., Т. 76, нет. 9, pp. 093112,

    2005.

    [19] W. T. Chen, X. Wang, B.Y. Ван, Й. Х Ван, Й. К. Чжан, Х. Дж.

    Чжао и Ф. Гао, «Высокочувствительная

    , основанная на синхронном подсчете фотонов, и система большой динамической визуализации для непрерывной диффузной оптической томографии

    , Биомед.Опт. Экспресс, т. 7, вып. 2, pp. 499-

    511, 2016.

    [20] Ф. Гао, Ю. Таникава, Х. Дж. Чжао и Ю. Ямада, «Полутри-

    -мерный алгоритм для диффузной оптической томографии с временным разрешением

    методом обобщенного спектра импульсов », Прим. Оптика,

    т. 41, вып. 34, pp. 7346-7358, 2002.

    (PDF) Каскадная модель спектральных искажений из-за эффектов спектрального отклика и эффектов наложения импульсов в счетчике фотонов рентгеновского детектора для CT

    041905-15 Cammin

    et al. al.

    : Каскадная модель искажений PCD 041905-15

    a)

    Авторы, которым следует обращаться. Электронное объявление —

    платьев: [email protected] и [email protected]; Телефон: +1 443

    287 2425; Факс: +1 410 6141 1060.

    1

    Р. Э. Альварес и А. Маковски, «Энергоселективные реконструкции в рентгеновской компьютерной томографии

    », Phys. Med. Биол. 21 (5), 733–744 (1976).

    2

    T. G. Flohr et al., «Первая оценка производительности системы CT

    (DSCT) с двумя источниками», Eur. Радиол. 16 (2), 256–268 (2005).

    3

    T. G. Flohr, H. Bruder, K. Stierstorfer, M. Petersilka, B. Schmidt и

    C. H. McCollough, «Реконструкция изображения и оценка качества изображения для

    компьютерного томографа с двумя источниками», Med. Phys. 35 (12), 5882–5897 (2008).

    4

    Я. Цзоу и М. Д. Сильвер, «Анализ быстрого переключения кВ в ТТ с двумя энергиями

    с использованием метода разложения до реконструкции», Proc.SPIE 6913,

    691313 (2008).

    5

    S. Feuerlein et al., «Мультиэнергетическая визуализация K-края с подсчетом фотонов: потенциал Po-

    для улучшения изображения просвета при визуализации сосудов», Радиология

    249 (3), 1010–1016 (2008) .

    6

    D. Pan et al., «Компьютерная томография в цвете: NanoK-расширенная спектральная

    КТ молекулярная визуализация», Angew. Chem., Int. Эд. Англ. 49 (50), 9635–9639

    (2010).

    7

    K. Taguchi et al., «Моделирование характеристик счетчика фотонов рентгеновского детектора

    для КТ: энергетический отклик и эффекты наложения импульсов», Мед. Phys.

    38 (2), 1089–1102 (2011).

    8

    Дж. Каммин, Дж. С. Иванчик и К. Тагучи, «Глава 2: Спектральная / фотонная-

    подсчетная компьютерная томография», в Emerging Imaging Technologies in

    Medicine, 1-е изд., Под редакцией М.А. Анастасио и PL Riviere (CRC Press,

    Бока-Ратон, Флорида, 2013).

    9

    г.Ф. Кнолль, Обнаружение и измерение радиации, 4-е изд. (Wiley,

    Хобокен, Нью-Джерси, 2010 г.).

    10

    К. Тагучи, Э. К. Фрей, X. Ван, Дж. С. Иванчик и В. К. Барбер, «Аналитическая модель

    эффектов наложения импульсов на энергетический спектр

    , записанная рентгеновскими лучами с подсчетом фотонов с энергетическим разрешением. детекторы », Мед. Phys.

    37 (8), 3957–3969 (2010).

    11

    Д. Варцкий и др. «Радиационно-индуцированная поляризация в детекторах CdTe», Nucl.

    Instrum. Методы Phys. Res. А 263 (2–3), 457–462 (1988).

    12

    А. Янке и Р. Мац, «Формирование и затухание сигнала в детекторе рентгеновского излучения CdTe-

    при интенсивном облучении», Мед. Phys. 26 (1), 38–48 (1999).

    13

    DS Bale и C. Szeles, «Природа поляризации в широкозонных полупроводниковых детекторах при облучении большим потоком: применение к полуизолирующим

    Cd

    1 − x

    Zn

    x

    Te // ФММ.Ред. B77 (3), 035205 (2008).

    14

    С. Дель Сордо, Л. Аббене, Э. Кароли, А. М. Манчини, А. Заппеттини и

    П. Убертини, «Прогресс в разработке полупроводниковых детекторов излучения на основе CdTe и CdZnTe для астрофизических исследований. и медицинские приложения »,

    Сенсоры 9 (5), 3491–3526 (2009).

    15

    Дж. Каммин и др., «Компенсация нелинейных искажений в спектральной КТ с счетом фотонов

    : потеря мертвого времени, спектральный отклик и эффекты усиления луча», Proc.SPIE 8313, 83131T (2012).

    16

    Д. Ваврик и Дж. Якубек, «Анализ материалов с использованием характеристических спектров миссии trans-

    », в отчете конференции симпозиума ядерных наук IEEE

    2008 NSS 08, Дрезден, Германия (IEEE, 2008), стр. 2452–2455.

    17

    Д. Ваврик и Дж. Якубек, «Улучшение радиограммы и линеаризация с использованием метода коррекции упрочнения пучка», Nucl. Instrum. Методы Phys.

    Рез. А 607 (1), 212–214 (2009).

    18

    Х. Динг и С. Моллой, «Коррекция спектрального искажения на основе изображения для

    счетчиков фотонов рентгеновских детекторов», Med. Phys. 2012. Т. 39, № 4. С. 1864–1876.

    19

    С. Шривастава, Дж. Каммин, Г. С. К. Фунг, Б. М. В. Цуй и К. Тагучи,

    «Компенсация спектрального отклика для подсчета фотонов клинической рентгеновской КТ с использованием

    для восстановления синограммы», Proc. SPIE 8313, 831311 (2012).

    20

    С. Шривастава и К. Тагучи, «Алгоритм восстановления синограммы для фото

    тонна подсчета клинической рентгеновской КТ с компенсацией наложения импульсов», в

    Труды Первой международной конференции по Image Forma-

    в рентгеновской компьютерной томографии, Солт-Лейк-Сити, Юта, 2010 (2010),

    стр.5–9.

    21

    J. P. Schlomka et al., «Экспериментальная возможность многоэнергетического фотона —

    подсчета изображений K-края в доклинической компьютерной томографии», Phys.

    Мед. Биол. 53 (15), 4031–4047 (2008).

    22

    Э. Н. Гименес и др., «Характеристика Medipix3 с помощью синхротронного радиоактивного излучения», IEEE Trans. Nucl. Sci. 2011. Т. 58, № 1. С. 323–332.

    23

    Э. Рёссл, Х. Даэрр, К. Дж. Энгель, А. Тран, К. Ширра и Р.Прокса,

    «Комбинированные эффекты наложения импульсов и энергетического отклика в энергии —

    с разрешением, компьютерная томография с подсчетом фотонов», 2011 IEEE Nu-

    clear Science Symposium Medical Imposium Conference NSS / MIC, Valen-

    ЦРУ, Испания, 2011 г. (IEEE, 2011), стр. 2309–2313.

    24

    П. М. Шихалиев, С. Г. Фриц, Дж. У. Чепмен, «Многосчетное рентгеновское изображение с подсчетом фотонов:

    tienergy: влияние характеристического рентгеновского излучения на производительность детектора», Мед.Phys. 36 (11), 5107–5119 (2009).

    25

    Р. Акбарпур, С. Н. Фридман, Дж. Х. Сивердсен, Дж. Д. Нери и И. А.

    Каннингем, «Передача сигналов и шума в системах визуализации на основе пространственно-временных квантов

    », J. Opt. Soc. Являюсь. 24 (12), B151 – B164 (2007).

    26

    Л. Велополски и Р. П. Гарднер, «Прогнозирование спектрального распределения

    амплитуды импульса, вызванного эффектом наложения пиков», Nucl. Instrum. Методы

    Phys. Res.133, 303–309 (1976).

    27

    П. К. Джонс и М. Дж. Яффе, «Коррекция амплитудно-импульсных спектров для эффектов наложения пиков

    с использованием генераторов периодических и случайных импульсов», Nucl. Instrum.

    Методы Физ. Res. А 255 (3), 559–581 (1987).

    28

    Н. П. Баррадас и М. А. Рейс, «Точный расчет эффектов наложения

    в спектрах PIXE из первых принципов», X-Ray Spectrom. 35 (4), 232–237

    (2006).

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован.